meabilità (a = \na) (*). La polarizzazione assoluta differisce dalla polarizzazione magne- 

 tica ni intesa nel senso ordinario (intensità di magnetizzazione) in quanto quest'ultima 

 rappresenta la polarizzazione relativa, cioè la differenza fra la polarizzazione assoluta 



e quella che collo stesso valore di M si avrebbe nel mezzo normale \(_l = l|, avendosi 



ili ,. i 



S = Hill, dove poi ni comprende ia parte fissa III e la parte indotta ' M. 



4jr 4jT 



Si vede che 4 rS (— M -1- 4:Tin = uM -+- 4 jr I11 ) coincide con la così detta indu- 

 zione magnetica che indicherò con G, mentre 4tD (~-- l «iV1) corrisponde a quella che. 

 impropriamente, suole spesso chiamarsi pure induzione magnetica prescindendo da lll„, 

 e che indicherò con B. 



La forza M consta in generale, conforme al nostro schema, di una parte impressa 

 i e di una parte interna T : e la f — non esistendo qui (o almeno non conoscen- 

 dosi) il corrispondente delle f. e. m. voltaiche, termoelettriche, ecc. che si hanno pel 

 campo elettrico — ■ si riduce alla forza collegata colla presenza di correnti elettriche 

 (fatto di Oersted). 



La distinzione delle due parti della polarizzazione assoluta, rappresentata in ciò 

 ri 

 che segue da - — , è analoga a quella fatta per lo spostamento elettrico. Se non che 



mentre per le parti reattive la similitudine è perfetta, per le altre parti invece si trova 

 una differenza dipendente dal fatto che pel magnetismo non vi ha nulla che corri- 

 sponda ai conduttori di elettricità, e quindi non esistono vere cariche magnetiche 

 corrispondenti alle cariche elettriche (la produzione di cariche elettriche separate im- 

 plicando un processo di conduzione), e la distribuzione delle masse magnetiche q non 

 è che apparente. Nella nostra rappresentazione la differenza si esplica in ciò che 

 mentre nel caso dell' elettricità non resta dello spostamento S, dopo che esso è 

 avvenuto, che il risultato delle cariche prodotte in un col corrispondente spostamento 

 reattivo, nel caso del magnetismo la polarizzazione fissa m persiste invece come 

 tale e non differisce dalla polarizzazione reattiva se non in quanto questa non può 

 sussistere senza la forza M, mentre la prima una volta prodotta, per qualsiasi causa, si 

 mantiene da se (comparabile in questo ad una deformazione permanente subita da 

 un corpo elastico), e in virtù del vincolo solenoidale concorre per mezzo della T a 

 sorreggere 1' altra. Ma le accennate differenze non tolgono, come si è visto, l' appli- 

 cabilità dello schema generale al campo elettrico (restando solo indeterminata la S, 

 all' infuori del |VS', ecc. ossia delle cariche), mentre esso è direttamente applica- 

 bile con tutte le particolarità al campo magnetico. 



9. - Campi magnetostatici e campi amperiani. Campo magnetostatico è quello 

 dovuto semplicemente a calamite permanenti, senza concorso di correnti elettriche : 

 onde mancano al tutto le f, e la M si riduce alla T lamellare definita (oltre che 



(') Qui si prescinde da quelle circostanze (saturazione magnetica, isteresi, ecc.) che complicano i 

 fenomeni nelle cosi dette sostanze ferromagnetiche. 



