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dal carattere lamellare e dalle condizioni generali) dall' equazione caratteristica 

 |V-^T| = Inp, dove p — — |Vm ], essendo m la magnetizzazione fìssa, che si 

 suppone data. Il campo è di l a specie; e l'energia P, oltre l'espressione generale 



- I IBMlrfr che per mezzi isotropi si riduce a - - \uM''dt, e dove qui M = T. 



ammette (per campi completi) le altre due forme 



1 «, , 1 f,,„ , 



dz 



p = -%pq , P = — -j\Tva \ 



dove, nella prima, (p indica il 'potenziale magnetico da cui dipende la T, e le q sono 

 le masse magnetiche apparenti. Espressioni analoghe si hanno per 1' energia relativa 

 Q ; ed espressioni corrispondenti se ne deducono per le variazioni àP, (fQ. Qui 

 dA = 0, ed il lavoro ponderale dL pel caso di movimento corrisponde alla variazione 

 dell' energia presa negativamente. 



Campo ampèriano dirò quello dovuto alla presenza di correnti elettriche, senza 

 F esistenza di magnetismo fisso (m = 0). Le forze impresse f dipendono qui esclusi- 

 vamente dalla distribuzione delle correnti; e sono definite, in base ai dati d'osserva- 

 zione, dal loro carattere solenoidale e dalla nota relazione fondamentale che assegna 



il valore della forza magnelomotrice 7\— I \\d\\ per qualunque linea chiusa: 



K = 4 ir A li = 4 jt A \u n da. 



dove A è la costante elettromagnetica (inversa della velocità della luce), e li =-- I u,, do 



indica la somma algebrica delle intensità delle correnti concatenate con la linea in 

 discorso (il segno essendo in relazione col verso), corrispondente al flusso della corrente 

 totale U attraverso una superfìcie avente per contorno la detta linea. Essa equivale al- 



raUl ' a g = 4. T ,lU (g=|Vfj) 



che assegna il vorticale di f, che indichiamo come sopra con g, in ogni punto del 

 campo in dipendenza da U- Come si vede, la f non dipende dalla natura del mozzo. 

 La sua espressione diretta si può avere mediante un potenziale vettore nella forma 



xxdz 



A jVU|, dove \J= j 1 ^ (|VU 



Abbiamo così un campo magnetico di 2 a specie completamente definito, data che 

 sia la distribuzione delle il ; e per esso valgono le cose dette e le relazioni stabilite 

 di sopra in generale pei campi di 2 a specie, ove al posto di g si ponga 4^.4 u, e al 

 posto delle E, si ponga AnAi, i denotando le intensità di corrente pei filamenti ele- 

 mentari costituiti dai tubi di u. Porremo inoltre <P e - — V al posto di X Y e W 



4 IT -ÌJT 



