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 rispettivamente, intendendo ora, per conformarci all' uso corrente, che flussi e poten- 

 ziale vettore si riferiscano a G, anziché a G che qui corrisponde ad S. 



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E così in particolare per 1' espressione dell' energia P, oltre la forma generale 



S IBMIrfr, abbiamo l'altra - |Vu| dx propria dei campi amperiani, con la sua 



8 ti . ' 2 J ■ 



A 

 traduzione semplificata -f-2<I>i; e analogamente per Q, dP, dQ. Così pure per dA, 



che qui possiamo chiamare lavoro magnetomotore, si ha l'espressione A/|u$~V|rfr 

 ovvero A^idO* ; e per il lavoro ponderale dL nel caso di movimento 



dL = dP= | j l U ^ V l dT ^ 4 Iid ® 



dove le variazioni si intendono dovute al solo movimento, restando invariate le i, in 



4 

 corrispondenza di quanto si disse al n°. 4, e dove, come allora, ad — ^.id® si può 



sostituire l'espressione A2idVl>, & t <l> significando i numeri di linee d'induzione ta- 

 gliate dai circuiti delle i nel loro movimento. Anche qui il lavoro ponderale corri- 

 sponde all' aumento di energia. 



Ricordiamo ancora che, per quanto fu visto, V energia relativa di un campo magne- 

 tostatico ed un campo amperiano è nidla. E infine notiamo che per un mezzo omogeneo 

 (fj, costante), per essere qui la f solenoidale, giusta uri' osservazione fatta al n°. 2, la T 

 viene a mancare e M si riduce alla f stessa; e si ha G =[if, e per fj = 1 (mezzo 

 normale) Gr = f. 



Campo magnetico complesso. Nel caso più generale il campo magnetico può ri- 

 guardarsi come dovuto alla sovrapposizione di un campo magnetostatico e di un campo 

 amperiano. Le equazioni caratteristiche che determinano la M (corrispondenti alle 

 equazioni date ih principio del num. 2), e che comprendono come casi particolari 

 quelle relative a ciascuno dei due campi predetti, sono 



[V-^M| = — 4jt [Villo] ^= 4jr/9 , |VJI| = jVfj = 47tAVL. 



L' energia mutua della parte magnetostatica e della parte amperiana essendo nulla, 

 1' energia propria del campo si riduce alla somma di quelle spettanti a ciascuna delle 

 due parti separatamente prese ; e la energia relativa di due campi si riduce similmente 

 alla somma delle energie relative per le parti magnetostatiche e per le parti amperiane: 

 onde le espressioni rispettive si ottengono immediatamente dalle precedenti per via di 

 somma. Il lavoro magnetomotore <5A corrispondente alla variazione di un campo (G,M) 

 è rappresentato da Alid l{ \\ dove <5'<J> si riferisce al complesso delle due parti; e quello 

 corrispondente alla variazione relativa di due campi (G, M), (G\ M') è dato da 

 A204>' = A%i'd<l>, dove similmente <5 ,( 1> e d { t>' si riferiscono al complesso delle due 

 parti del primo e del secondo campo rispettivamente. 



