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E infine il lavoro ponderale ò'L corrispondente al moto di un campo amperiano 

 (G,M) rispetto ad un altro campo qualsiasi (G', M'), che può anche coincidere col 

 primo oppure comprenderlo come parte amperiana, è rappresentato in generale da 



dL=A2i9 t <P 



clie ò V estensione della relazione ricoi-data dianzi e dove le dfò rappresentano i nu- 

 meri di linee d' induzione del campo (G', M") tagliate nel movimento dai circuiti 

 delle i. Ciò risulta senz'altro da quanto si vide al num. 4, dove anche si rilevò come 

 da questa relazione restino caratterizzate nel modo più generale le azioni ponderali che 

 hanno luogo fra un campo in generale e i filamenti g di un campo di 2 a specie — 

 qui, ora, le forze esercitate da un qualunque campo magnetico (G',31') sulle correnti 

 da cui dipende il campo (G, M) — e si dedusse la legge elementare per la forza 

 esercitata su un tratto di di filamento, che ora si traduce nell* espressione 



Ai\d\-C*\ 



che dà la forza esercitata dal campo magnetico cui appartiene G' siili' elemento d\ 

 di una corrente i. 



IV. - Campo elettromagnetico 



IO. - Un campo elettrostatico ed un campo magnetostatico possono coesistere nello 

 stesso spazio indipendentemente 1' uno dall' altro. Ma quando si esce dalle condizioni 

 statiche, i due campi non sono più indipendenti, e dall' insieme risulta il campo 

 elettromagnetico. Nel nostro modo di rappresentazione 1' influenza mutua si traduce in 



una relazione di ricambio, in virtù della quale le correnti — dell'un campo implicano 



1' esistenza di forze impresse f agenti nell' altro, e reciprocamente 



Abbiamo visto uno dei termini della relazione nelle forze magnetiche impresse 

 dipendenti dalle correnti elettriche, onde deriva un campo amperiano. cioè un campo 

 magnetico di 2 a specie, che si sovrappone a qualunque altro campo magnetico che 

 occupi eventualmente lo stesso spazio ; e si è visto anche come di là si deduca nel 

 modo più semplice e diretto la nota legge generale delle azioni ponderali esercitate 

 da campi magnetici su correnti elettriche. 



L'altro termine della relazione corrisponde alla legge fondamentale dell' induzione, 

 e si presenta qui come immediata conseguenza del primo in base al principio della 

 energia. Basta osservare che il lavoro magnetomotore dW = ji2tM> delle forze ma- 

 gnetiche impresse dovute ad una distribuzióne di correnti, implica un contributo ener- 

 getico al campo magnetico ; ed è ovvio che la stessa quantità che figura come 

 ricevuta dal campo magnetico, figuri come sottratta al campo elettrico. Supponendo 

 ora il campo magnetico diviso anch' esso in filamenti rientranti secondo i tubi di G, e 

 prendendo a distinguere con gì" indici e ed m le quantità corrispondenti elettriche 



