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buire la diffusione degli elettroni nei metalli. Ma poi giunsi senza grande difficoltà a 

 mostrare, che He (u) è 1' espressione esatta, partendo dalle equazioni generali del 

 movimento di una particella elettrizzata ; ciò che mi ha dato occasione di trovare 

 qualche altra utile applicazione delle equazioni stesse. 



Nella presente Memoria comincio quindi col dare le formole generali relative al 

 moto di una particella elettrizzata (indicando con questo vocabolo sia un elettrone sia 

 un ione) posto sotto 1' azione di un campo elettrico e di un campo magnetico entrambi 

 uniformi. Dapprima la particella è supposta interamente libera ; poscia si suppone 

 invece eh' essa si trovi in mezzo a molecole, e si tiene conto dagli effetti dovuti alle 

 incessanti collisioni. Una volta in possesso delle dette formole generali, queste sono 

 state anche impiegate a chiarire diversi altri fenomeni, che sono indicati dai titoli dei 

 successivi capitoli. 



CAPITOLO I. 

 Moto di una particella elettrizzata in campi uniformi. 



2. Formole generali. Siano : 



E P intensità del campo elettrico, 



X, Y, Z, le componenti di E, 



H V intensità del campo magnetico, 



a, fi, y, le sue componenti, 



(p V angolo compreso fra le direzioni di E ed H, per cui si ha 



EHcosCp = Xa -h T^ h- Zy, 



u, v, iv, le componenti della velocità della particella all' istante t, 



x, y, % le coordinate della particella all' istante t, 



u , v n , tu n , x n , y n , z n i valori delle velocità e delle coordinate per t ■=. , 



e la carica della particella, 



m la sua massa (reale o elettromagnetica). 



Le equazioni differenziali del moto della particella sono : 



D oc 2 n i , N 



m — s- = Xe -+- peto — yev , { 1 ) 



più due altre deducibili da questa con permutazioni circolari. 

 Ponendo, per abbreviare le formole : 



e Ecos(p 



p = He : m , G ■= , 



ni H 



A = — 2 XH — Ea cos0 — H(yv Q — fiw ) I 



C = 



