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A = — g- 1 pZ — y Y — H~u -+■ a (au -+- pv Q -+- yw ( 



B' = , 



C' = , ■ 



intendendo che B e C, come pure B' e C , si deducano rispettivamente da A e da A' 

 colle permutazioni circolari, il risultato dell' integrazione delle (1) è il seguente : 



A' Il 



Gat -+- Asenpt 



x = x Q -f- u t 



.Gai* 



A 



1 — cosp£ 



p 



cospt) , 

 , pt — senp^ 

 P 



(2) 

 (3) 



I valori di v, io, e quelli di y ed z, si deducono al solito permutando. Delle (3) 

 si può fare a meno in ciò che segue ; si sono scritte solo per presentare completa la 

 soluzione del problema. 



3. Componenti della velocità secondo le tre direzioni principali. Dò questo nome 

 alla direzione di E, a quella di H e a quella normale in pari tempo alle due pre- 

 cedenti. 



Indicherò con V E , V H , V N , le componenti della velocità secondo le tre direzioni 

 principali. Si ha : 



V E = ±(uX 



1 . 



V 



N 



EH sen (p 



- vY-^toZ), 

 • v@ H~ wy) , 

 fu\ 7 Y—0Z) 



(aZ — yX) 



io 



{ p x — a?)] 



Resterebbe ad introdurre al posto di u, v, io i valori forniti dalla (2), ciò che 

 non offre nessuna difficoltà. 



4. Formo/e semplificate. Le forinole precedenti nulla perdono della loro generalità, 

 se si addotta uno speciale sistema di assi. Per quanto 

 occorra allora scrivere separatamente le tre componenti 

 della velocità, (mentre, cogli assi qualunque assunti fin 

 qui, bastava scrivere una unica equazione, dalla quale si 

 deducevano le altre con permutazioni circolari), la sem- 

 plificazione che ne risulta è notevole. 



Prenderemo come asse delle x la direzione del campo 

 elettrico E, e come piano XY un piano parallelo ad E 

 ed alla direzione del campo magnetico H (veggasi la 

 fig. (1)). Porremo dunque nelle (1) e nelle (2) X = E, 

 7 = 0, Z=.0, a = Hcos<p, P=zHsen<p, y = ; e si trova al posto delle (1) : 



Fig. 1 



Serie VII. Tomo II. 1914-1915. 



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