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spazio alla fine dell' intervallo di tempo T, si avrà 



u t = z -^, s t = \ u t .dt , s T = \ u t dt 



= — f , s t = ju t .dt , s r = ì u t( 



Se (u) è la velocità costante da attribuirsi all'elettrone, perchè percorra lo spazio s T 

 nel tempo T, sarà s T =(u)T. Si ha quindi: 



1 r T 

 (u)=—\ Utdt (5) 



1 J 



6. Moto degli elettroni nei metalli esposti ad un campo magnetico. Le forinole (2) 



oppure le (2'), dopo avere nelle une e nelle altre cambiato segno ad e, danno la velocità 

 d'un determinato elettrone supposto interamente esente da urti. Esse saranno applicabili 

 ad ognuno degli elettroni fra un urto e l'altro; ma i valori delle componenti iniziali 

 u , v Q , iv saranno differenti pei vari elettroni. È dunque conveniente far uso di valori 

 medii per le componenti u, v, io; e vi si giunge ragionando come segue. 



Se per un certo elettrone la velocità iniziale subito dopo l' urto ha per componenti 

 u Q , v , io , nel grandissimo numero di elettroni presi in considerazione ne esisterà un altro, 

 pel quale quelle componenti saranno, per esempio, — u Q , v Q , w . Siccome poi n, v, io, 

 sono funzioni lineari di w v Qi io Q , ne consegue, che facendo le medie fra il valore 

 di u, oppure di v, oppure di w relative al primo elettrone, ed il valore corrispondente 

 di u, v, io, relative al secondo, si avrà come risultato quello stesso cui si giunge 

 ponendo nelle formole (2) o nelle (2') u = 0. Siccome lo stesso ragionamento vale 

 rispetto a v e io , così dovremo porre u = v = w Q = per avere il valore medio 

 pel complesso degli elettroni, delle tre componenti della loro velocità ad un istante t 

 contato dell' ultimo antecedente urto. 



Siccome interessa particolarmente il caso in cui i due campi elettrico e magnetico 



sono fra loro ortogonali, così prenderemo le (2"), le quali riguardano appunto questo 



caso, che è quello della fig. (2). Ponendovi eguali a zero le componenti della velocità 



iniziale si ha : „ 



E 



u = sen»£ , 



H ' 



v = 0, 



E , 

 io = — (1 — cospt). 



Un' ulteriore semplificazione si raggiunge qualora si consideri, che il tempo T che 

 passa fra due urti consecutivi d'un elettrone è piccolissimo, e lo è quindi anche t, 

 poiché durante il libero moto degli elettroni t è naturalmente minore di T. Invece 

 delle (6) si hanno le seguenti, in cui si conservano solo la l a e la 2 a potenza di t : 



E et 

 m S 



(V 



m 

 v = 0, 



_ HEeH- 



2m 



