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8. Richiamo delia teoria. Si abbia un conduttore metallico in forma di parallele- 

 pipedo percorso da una corrente nel senso delle treccie F' . Entro di esso esiste dunque 

 un campo elettrico uniforme E diretto secondo OX 

 (fig. 4). Supporremo che entri in azione un campo 

 magnetico uniforme H nel senso rappresentato dalle 

 freccie F, e quindi diretto secondo la direzione 

 negativa dell'asse OY. Saranno dunque applicabili le 

 forinole (6) oppure le (7). Siccome per H r= si ha 

 tanto dalle une che dalle altre : 



u 



Eet 



m 



tv = 0, 







Z 













c 











/ 











F 



F 







F . 





















A 



Bj 











così si vede, che la velocità u è l'effetto del campo . Fi §- 4 



elettrico, e che il campo magnetico, oltre che creare 



la io muta alcun poco il valore di u. La componente io fa spostare gli elettroni verso la 



faccia superiore del parallelepipedo, di guisa che essi tendono ad addensarsi costà, e 



quindi a produrvi coi loro urti una pressione crescente. 



Ma un tale addensamento non può crescere indefinitamente, perchè a ciò si oppone la 

 diffusione, per la quale gli elettroni, che vanno dalle regioni in cui sono addensati verso 

 quelle in cui sono diradati, sono in maggior numero di quelli che si muovono in senso 

 inverso. Può accadere inoltre (corpi nei quali esiste il fenomeno di Hall), che si formi 

 una differenza di potenziale trasversale tendente ad opporsi al detto addensamento. Scri- 

 vendo, che queste varie tendenze si compensano, si ha un equazione, la quale mi ha 

 permesso di calcolare quale pressione esercitino gli elettroni verso le faccie del paral- 

 lelepipedo. La risultante di esse, se la nuova teoria è esatta, deve rappresentare la forza, 

 con cui il campo tende a spostare nel senso OZ il conduttore percorso dalla corrente. 



La equazione in parola è stata trovata nel modo seguente. 



a) Su ogni elettrone 1' azione del campo magnetico si può considerare come 

 equivalente ad una forza avente il valore medio costante : (f) = He{u) diretta se- 

 condo OZ. 



b) Se Ve la differenza di potenziale fra le faccie del corpo perpendicolari ad 

 OZ, dovuta all' essere gradatamente crescente secondo OZ le densità in elettroni, la 



ov 



forza agente su ciascuno elettrone, che è diretta in senso inverso ad OZ, sarà — e -—- . 



oz 



1 ÒP 



e) La diffusione può considerarsi come effetto di una forza f = — — diretta come 



n oz 



la precedente, essendo wil numero di elettroni per e. e. e P la pressione da essi 



esercitata sali' unità di area. 



Si avrà dunque : 



He{u)-e¥-±.¥.= ° (10) 



w oz nòz 



