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Se sull'esempio del Drude si ammette, che a costituire la corrente nel metallo 

 abbiano parte anche delle particelle positive, si avrà per queste una analoga equazione : 



nella quale al secondo termine devesi dare opposto segno, per essere qui e ed (ri) 

 positivi. La differenza dr potenziale V è in tal caso dovuta air accumularsi degli elet- 

 troni e delle particelle positive, e sarà nulla qualora il numero di queste sia uguale 

 al numero di quelli per unità di volume. 

 Se ne ricava : 



' — He\n(u) -+- ri (ti)] — e(n — ri) — — . 



oz dz 



Questa equazione è in sostanza quella stessa, che serve a dare la teoria del feno- 

 meno di Hall. Questo si deve appunto all'ultimo termine. Siccome tale fenomeno è 

 sempre assai piccolo, così si trascurerà qui il termine suddetto. E poiché e \n(u) -+- n'(u')] 

 non è altro che V intensità di corrente che passa per un' area di un centimetro qua- 

 drato presa perpendicolarmente ad OX, si scriverà semplicemente : 



HP + P) = H ^ 



Integrando e chiamando P x e P 2 le pressioni dovute agli elettroni sulle due faccie 

 perpendicolari ad OZ : 



ponendo OA = a , OB = b , OC = e . 



Notando ora che bidz è la corrente che passa per l'area b-dz, si vede, che l'in- 

 tegrale non è altro che 1' intensità I dell' intera corrente che percorre il conduttore. 

 Dunque : 



p z -p v =,\hi. 



La forza agente sulla faccia superiore supererà quella di senso opposto agente sulla 



faccia inferiore della quantità, che indicherò con F, e che è eguale a (P 2 — P } ) a • b. 



Dunque : 



F = Illa , 



che è la nota espressione della forza ponderomotrice, che agisce sopra un tratto di 

 conduttore di lunghezza a percorso da una corrente d' intensità I e collocato in un 

 campo magnetico di intensità H. È poi facile constatare che, anche in quanto al senso 

 nel quale agisce, la forza F s' identifica con quella espressa dalle leggi fondamentali 

 dell' elettromagnetismo. 



