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che nell'unità di tempo attraversano l'unità di area perpendicolare ad OZ in causa 

 delle forze (/"), f e della differenza di potenziale V. Per ciò che riguarda /", cioè la 

 diffusione, il termine adottato dal Drude (*), scritto mediante i simboli qui adottati, 

 K AV òn 



e ~3~'d7' 



Introducendo al posto di n la pressione P colla formula P — ] / z nmV 2 del § 5, 



X IP T òP 



quella espressione diviene — -- — , ossia — =— -. Dividendo per n e per la -mobilità 



mV òz m òz 



2 òP 



T : 2m si avrà la forza f . Si trova così facendo: f = , cioè un valore doppio di 



n òz 



quello dimostrato più sopra. 



A parte dunque che l'applicabilità della (4) al calcolo di (f) può essere contestata, 



si riscontra un disaccordo nelle espressioni di f. Ciò renderebbe necessario un appro-" 



fondito esame della espressione data da Drude, che pur tuttavia sembra stabilita in 



modo correttissimo, ricavandola in base ad analogie dal calcolo con cui il Boltzmann 



riesce a valutare il trasporto d'una grandezza qualunque effettuato dalle molecole dei 



gas in grazia dei loro movimenti traslatorii (**). 



CAPITOLO III. 

 Influenza del campo magnetico sulla distribuzione della corrente. 



//. Caso dei metalli. Risulta da quanto precede, che per effetto del campo magne- 

 tico gli elettroni si addensano nel conduttore percorso dalla corrente verso la faccia 

 superiore (nel caso della fig. 4), divenendo più rari verso la faccia inferiore OAB. E 

 siccome col loro numero più o meno grande per unità di volume varia di pari passo 

 la conducibilità del metallo, così si prevede, che sotto l'azione del campo la densità 

 di corrente sarà essa pure crescente dal basso all' alto. Se a costituire la corrente elet- 

 trica hanno parte anche delle particelle positive, siccome anch' esse sono spinte dal 

 campo magnetico nello stesso verso delle negative, perchè oltre essere di contrario segno 

 acquistano per opera della forza elettrica una velocità di segno contrario, così anche 

 per esse vale la precedente conclusione. 



È dunque probabile che un tale fenomeno si presenti più o meno distinto in qual- 

 siasi corpo capace di trasmettere la corrente elettrica. Per ragione della maggiore sem- 

 plicità studieremo dapprima il caso dei metalli, benché, come si vedrà più oltre, il 

 fenomeno si verifichi in modo sicuro soltanto negli elettroliti e sopratutto nei gas. 



Dall'equazione (11), introducendovi n al posto di P si ricava: 



1 òn _ _ 3He(n) 

 n òz mV 



2 ì 



(*) Formola segnata (4) a pag. 370 dei Wied. Ann. 1900, t. 3. 

 (**) Gastheorie, t. I, p. 90. 



