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ossia rappresentando con k la quantità che costituisce il secondo numero, e con e la 

 base dei logaritmi naturali : 



n = n e , 



Q 



ove n è il valore di n per z ■=. — . 



Applichiamo questa forinola al caso del parallelepipedo della fig. 4, e consideriamo 

 una striscia d'altezza dz e larghezza b, e quindi di area b • dz, sulla faccia BC. Per 

 essa passeranno nell'unità di tempo degli elettroni in numero di bdz • n • (u) = idz, 

 essendo i la densità di corrente all'altezza z. La corrente totale / che entra da BC ed 

 esce dalla faccia opposta sarà quindi 



r ° C° b(u)n / "2 



/== I idz = b(u) ndz = ^^-° (<T 



/ce /ce 



~~ 2 



Si supponga ora il conduttore della fig. 4 diviso in due porzioni per mezzo d'un 

 piano parallelo al piano xy e situato ad una altezza h. Dicendo i, la parte di corrente 

 che traversa la porzione inferiore ed i 2 quella che traversa la superiore, si avrà: 



J'h re 



ndz , i 2 — b(a) j ndz , 

 J h 



da cui 



kc 



b{u)n 



*(*-i) -1 



H = -^U 



H")n *? k(h- c -) 

 i= h (e — e v ' 



Infine se per semplicità si suppone h = — , cioè il conduttore diviso in due parti eguali 



si avrà 



kc kc kc 



*' fe" 



/ 2\ b(u)n n / 2 \ 



Se ne deduce 





/ 



J 



"2 



/e 



kc 



s 



I 



*1 



= 



9 



e — 1 





kc 



£>1 



Per mezzo di un galvanometro differenziale tarato si può misurare £ 2 — i v che è 

 zero in assenza di campo magnetico, mentre un amperometro farà conoscere I. 



