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che, quando esiste il campo, persista la luce in entrambi i tubi L ed M, e solo essa 

 si sposti entro di essi all' insù o all' ingiù a seconda della direzione della forza ma- 

 gnetica. In tal caso le deviazioni galvanometriche sono piccole, e richiedono una certa 

 cura nel regolare da principio i due reostati della fig. 7, mentre che questa opera- 

 zione è superflua allorquando la luce si spegne in uno dei rami derivati. 



Con corrente poco intensa, per esempio non maggiore di 1 milliampère, il feno- 

 meno si constata regolarmente, purché si abbia una certa precauzione. Infatti, si osserva 

 dapprima che d' ordinario uno solo dei due tubi L, M si illumina ; ma quando esiste 

 il campo, quello dei due tubi in cui passa la scarica è sempre quello, verso il quale 

 il campo sposta la corrente entro 1' apparecchio. Cosicché, se col campo in un certo 

 senso la luce appare entro L, invertendo il campo essa appare entro M. Ma per veri- 

 ficare tale spostamento della corrente di scarica occorre usare, come si ' è detto, una 

 precauzione, e cioè, non già tener chiusa la corrente nel tubo e poi invertire il campo, 

 ma invece occorre prima creare il campo e poi mandare la corrente nelP aria rare- 

 fatta ; quindi, dopo di averla interrotta e di aver invertito il campo, chiuderla nuova- 

 mente. Invece, a corrente permanentemente chiusa accade spesso (e particolarmente 

 quando A è anodo) che invertendo il campo la scarica luminosa rimanga in quello dei 

 due tubi L ed M in cui già si trova, e soltanto vada ad adagiarsi sulla parete che è 

 dalla parte dell' altro tubo. 



Questo comportamento (come quello descritto più sopra pel caso di corrente di oltre 

 4 milliampère ed A positivo) si spiega agevolmente colla persistente ionizzazione del 

 gas, specialmente dalla parte del catodo, in quello dei due rami L ed M in cui la 

 scarica già si trova da qualche tempo. 



L'apparecchio della fig. 8 realizza col gas rarefatto la forma di esperienza col metallo, 

 qual' è indicata dalla fig. 5, in quanto che i due elettrodi della corrente biforcata si 

 trovano lungi dal luogo (E nella fig. 5) in cui il corpo che propaga la corrente viene 

 diviso in due. Invece, nella disposizione addottata nell'esperienza sugli elettroliti (fig. 7) 

 la divisione in due della corrente avviene a contatto degli elèttrodi. È facile però imi- 

 tare questo caso anche coli' apparecchio a gas 

 rarefatto, e perciò basta dare a questo la forma 

 semplice indicata dalla fig. 9. E cioè il tubo 

 (lungo 13 cent, e di 35 mm. di diametro) è ci- 

 lindrico, e porta i tre elettrodi A, B, C di filo di 

 Fig. 9 alluminio. Esso va adoperato come quello della 



fig. 8, e presenta su questo il grande vantaggio di 

 non dar luogo al fenomeno di permanenza della scarica nel ramo che, colla mutata dire- 

 zione del campo magnetico, essa dovrebbe abbandonare. Si può dunque tener chiuso 

 permanentemente il circuito del tubo ed osservare il galvanometro mentre si chiude, 

 s' interrompe e s' inverte la corrente magnetizzante. Il risultato è sempre conforme alle 

 previsioni, qualunque sia il segno dell' elettrodo A, ed ho potuto constatarlo entro 

 limiti assai lontani della pressione, cioè fra 0,005 mm. e venti millimetri e più. 



