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 elettrone. Le (2) scritte per esteso, sono : 



e Ecos(p senpt 



ni H 



1 — cospt 



at -h ^^- I XH — Eacos@ — H{yv Q — 0iv o ) I 

 Ipz — yY— H\ -4- a (au Q -4- 0y o -+■ yw Q )ì , 



più due analoghe per v e t#. 



Chiamando, come si è fatto già nel Cap. I, V H la componente della velocità della 



particella secondo la direzione del campo magnetico, cioè V H =u hv- — \-w — , 



H H IT 



si trova, a riduzioni fatte : 



Vh — ^ (a« ■+■ ^ y o "+■ 7^o) "+■ - ^cos^ • t 



ossia, chiamando ip l'analogo che la velocità iniziale V (le cui componenti sono u , v {) , vj ) 

 fa colla direzione del campo H : 



e 



V H = F.cos w -\ Ecos(p ■ t . 



u T m 



Cioè la componente di velocità secondo le linee di forza magnetica non dipende affatto 

 dall' intensità di questa. 



La forinola precedente riguarda una particella libera. Potrebbe da taluno pensarsi, 

 che quando si tratta di particelle esposte a frequenti collisioni, com'è il caso degli elet- 

 troni nei metalli, e dei ioni ed elettroni in un gas non troppo rarefatto, possa esercitarsi una 

 qualche influenza del campo sul moto delle particelle nella direzione del medesimo. Per 

 quanto ciò possa sembrare affatto inverosimile, si può facilmente constatare, che si 

 giunge alla conclusione precedente anche colle formole relative a questa nuova condi- 

 zione di cose. 



Tali formole si ricavano, come si è detto nel Cap. I, facendo nelle (2) u = v ^=z tv ^=0 , 

 ed applicando la regola (5) per ottenere così la velocità media di componenti (u), (v), {iv). 



Si trova : 



, , e Ecos0 1 — cospT , 



(l()=r »i/ ar+ ^r (ffl ~ ftcos ^ 



pT — senpT , n 



Con permutazioni si scriverebbero (v) e (io). Per la componente della velocità media 

 secondo la direzione B, cioè (V H ), si trova : 



( y*) = | («) -+■ | (*) H- | (io) = eEcos$ • ^- ; 



