— 182 — 



d' onde la stessa conclusione di prima, e cioè, il campo magnetico non ha influenza 

 alcuna sul moto lungo le linee di forza magnetica. 



Le espressioni di (u), (v), (w) si semplificano, qualora non si tenga conto delle po- 

 tenze di T superiori alla seconda. Esse divengono infatti : 



(«) = 



XeT e 2 T 2 lQ 



2m ' 6m* i(JZ 



■?*), 



(v) = 



YeT e 2 T 2 r 



6m 6m ' 



-aZ), 



(«,) = 



ZeT e 2 T 2 



2m 6m 2 



-$X). 



Esse differiscono di poco da quelle ottenute da J. J. Thomson (*) considerando 

 il gas come un mezzo dotato di viscosità, ed ammettendo in base a ciò la proporzio- 

 nalità fra la componente della velocità in una data direzione e la forza totale (elettrica 

 ed elettromagnetica) agente secondo la stessa direzione sulle particelle mobili. Infatti, 

 se nelle equazioni del Thomson, in cui la quantità R corrisponde, colle mie notazioni, 



T 



ad e — ', si conservano solo la l a e 2 a potenza di R. e si trascura R 2 di fronte al- 

 2m 



l'unità nel denominatore di esse, si arriva alle precedenti equazioni mie, colla sola 



differenza, che invece di 6 è 4 il coefficiente numerico al denominatore del secondo 



termine delle mie equazioni, il quale resta perciò eguale ai 2 / di quello delle equazioni 



di Thomson. Ciò è in relazione coli' analoga diversità del valore di (/"), rilevato 



nel § 9. 



A questo punto sorge spontanea la seguente osservazione. Nelle esperienze richia- 

 mate nel precedente § i due campi, quello elettrico e quello magnetico, sono ben lungi 

 dall' essere uniformi, mentre tali sono supposti nelle precedenti forinole. 



Non è quindi ingiustificato il sospetto, che queir influenza del campo magnetico sul 

 moto degli elettroni secondo le linee di forza magnetica, che non esiste nel caso dei 

 campi uniformi, si manifesti invece allorché tanto il campo elettrico che quello ma- 

 gnetico non sono tali. 



Che ciò non sia, e cioè che la conclusione a cui si è pervenuti sia valida anche nel 

 caso più generale, si riconosce assai semplicemente come segue. 



Indichiamo con F XÌ F y , F z le componenti secondo i tre assi della forza comples- 

 siva agente su una particella elettrizzata mobile di carica e, che si trova in un dato 

 punto (x, y, z) ; poniamo cioè : 



F x -= Xe -+- @ew — yev , F y '= Te -+- yen — aeiv , F z = Ze -t- aev — fieu. 



La componente F H di detta forza presa secondo la direzione del campo magnetico 



(*) Conduction of Electricity' trought Gases ; cap. IV, § 51. 



