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il centro sulla By normale a BM in B, ed essere tangente a Bz, quindi risulta deter- 

 minato il problema e la risoluzione è fornita da due circoli , dei quali noi conside- 

 riamo solo il minore, tangente in E a, Bz. Se si ricorda quanto è stato detto superior- 

 mente considerando le teorie del cuneo di massima spinta e del piano di più facile 

 scorrimento quando la parente resistente è verticale e si prende v = e si vede che il 

 circolo molecolare di equilibrio coincide con quello passante per A A' e tangente alla 

 BL nel punto E, infatti entrambi passano per A, hanno il centro sulla normale in B 

 alla BM e sono tangenti alla retta di direzione facente colla BE un angolo (p -+• £. 

 Tracciato il circolo, la pressione p" sull' elemento nn" , coincidente colla direzione 

 AB e posto alla profondità h = AB, è data da Bn cos e, e la sua direzione Am è 

 determinata conducendo da n la retta nm passante pel polo della BM rispetto al cir- 

 colo molecolare. Il piano di più facile scorrimento è dato da AED (un altro piano di 

 scorrimento è dato da AE' D') pel quale l'angolo d raggiunge il suo valor massimo <p. 

 Le direzioni delle forze principali sono date da AT' ed AT" ed i loro valori rispet- 

 tivamente da BT" e BT' . Finalmente l'angolo compreso fra la direzione di più facile 



scorrimento (AE, AE') e la direzione principale AT' e dato da —, precisamente 



come viene dato dalla costruzione di Mueller Breslau applicata ad un rettangolo 

 premuto normalmente ai suoi lati 



Fig. 7 



infatti triang. ADE— triang. ADE, BAD = BAK = 



2 4 2' 



La spinta 5 fornita dalla teoria ordinaria è data da 



Tav. II 



S=— DE 2 cose 



ma EE' è parallelo a BM e passa per E, quindi passerà anche per E, e per conse- 

 guenza si può anche scrivere 



S = — BE' cos e 



Dalla teoria del circolo molecolare risulta che la pressione sull' elemento verticale (nn") 

 in A è data da nBn ,cos e = p" e quindi su tutta la parete AB da 



$, = - p'I h = — h Bn cos e 



ma per le proprietà del circolo h X Bn = BÉ 2 quindi 



S i=-^ BE- cos e =—DE 2 cos e = S 



Da queste considerazioni si deduce che la teoria matematica e quella usuale per la 

 determinazione della spinta contro una parete verticale, qualora si faccia 1' angolo v 

 uguale ali" angolo e d 1 inclinazione della superficie superiore, conducono agli stessi ri- 

 sultati. 



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