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esse differiscono soltanto per contenere oé tf d X' Y' Z' L' M' N' II X . Hy. n^- al 



posto rispettivamente degli stessi simboli senza l'accento. 



Se ne conclude che il campo elettromagnetico sarà completamente co- 

 nosciuto, allorché si conoscerà il vettore II in ogni punto dello spazio e 

 per ogni istante. Infatti, non si avrà che ad eseguire le doppie derivazioni 

 di ILj,, IL,, FI- indicate nelle (5) e (6) per ottenere subito le componenti 

 della forza elettrica e della forza magnetica per ogni punto del campo e 

 per ogni istante. 



Il vettore II, che non é identico al potenziale vettore, e che non mi 

 consta sia stato prima d'ora preso in considerazione, disimpegna rispetto 

 al campo elettromagnetico una parte simile a quella sostenuta dal poten- 

 ziale nel campo elettrostatico, nel senso che, come con certe derivazioni si 

 deducono dal potenziale le componenti della forza elettrostatica, così con 

 certe derivazioni si deducono dalie componenti del vettore IT le compo- 

 nenti della forza elettrica e della forza magnetica. Questo vettore merite- 

 rebbe dunque una denominazione speciale, ma intanto lo si potrà chia- 

 mare provvisoriamente vettore caratteristico. 



In generale la sua direzione, non solo sarà diversa nei vari punti del 

 campo, ma in ogni punto varierà col tempo. Per definirlo si potranno 

 dare le sue tre componenti IL,., U y , IT, secondo tre assi, le quali saranno 

 in generale funzioni di xyzt. Ma in molti casi, e se ne vedranno più 

 oltre degli esempi, il vettore II ha una medesima direzione per tutti i 

 punti del campo, e di più questa direzione é invariabile. In questi casi 

 potrà bastare, per definire il vettore II, e quindi anche il campo elettro- 

 magnetico che esso caratterizza, di indicare a parole la direzione di esso,, 

 e darne il valore scalare, funzione, in generale, di x y z e t. 



Il caso del piccolo oscillatore hertziano ne fornisce subito un esempio. 



Le equazioni (3) si ricavano dalle (5) e (6) quando sia 11^=11^ = 0, 11^ = 11.. 



El 

 Dunque per questo caso il vettore caratteristico ha per espressione — sen 6 



(ponendo per brevità 6 = 2jrn(t — Ar)), ed é parallelo all'oscillatore. 



Come si é notato già, una volta che si conosca una soluzione delle 

 equazioni fondamentali relativa a cariche elettriche, si trova subito la 

 soluzione analoga relativa a poli magnetici. Infatti, le equazioni (1) si 

 trasformano nelle (2) e viceversa, qualora si mutino ordinatamente X, Y,Z, 

 L, M, N, in L, M, N, —X, —Y, —Z. Se dunque é noto il vettore II 

 relativo alla prima soluzione, e con esso si sono calcolate le sei compo- 

 nenti, basterà fare quegli scambi per avere le componenti relative alla 

 seconda soluzione. Ciò equivale ad assumere invece dei vettore II un 

 nuovo vettore II', che non differisca dal precedente che per contenere 

 delle intensità di poli magnetici al posto delle cariche elettriche, e poi cai- 



