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colare le sei componenti, non più colle formole (5) e (6), ma bensì colle 

 seguenti, che ne differiscono per lo scambio effettuato fra le componenti 

 delle due specie : 



a /mi; Dir> 



<7) 



\ DJ \ te ì>y / 



r — 1/?H* ?5i\ _ì/?3v__?5?W A 2 *—- —P U ' X ■ * U 'v ■ * U * 



ùg\ te txj ì)y\ìx ì>y / ut ì)x\ òx ùy 



iu;\ 



(8) 



III. — Esistenza di un secondo vettore caratteristico. 



Mentre che, con un medesimo vettore, le formole (5) e (6) da una parte 

 e le (7) ed (8) dall' altra porgono le soluzioni di due problemi coniugati, 

 elettrico l' uno e magnetico 1' altro, i due gruppi di formole potranno con- 

 durre ad una medesima soluzione, qualora si assumano due diversi vet- 

 tori II e IT . In altre parole, mentre con un certo vettore II le (5) e (6) 

 fanno conoscere le forze del campo elettromagnetico in un dato caso spe- 

 ciale, queste stesse forze potranno essere dedotte dalle (7) e (8), quando 

 si prenda un certo altro vettore II'. 



Per esempio, si abbia il vettore : 



Elpt a cos6\ 



il = — f sen u , 



r \ mr / 



ove per brevità si é posto m = 2jznA. Mediante le (7) ed (8) esso farà 

 conoscere le componenti delle forze generate dal piccolo oscillatore hert- 

 ziano considerato più sopra, supposto che II' sia perpendicolare al piano 

 passante pel punto xyz e per l'asse del detto oscillatore, e che p sia la 

 distanza fra questo asse ed il punto xyz. 



Infatti, supposto l'oscillatore collocato nell'origine delle coordinate e 

 coli' asse secondo Qò, si avrà p 2 = #r-t- y 2 , come pure: 



„, Elyl Q cos6\ „, Elxl Q cos0\ „, 



11,. = 5^1 sen ), 11'= (senfl ), 111 = 0, 



r \ mr / r \ mr / 



e mediante le (7) ed (8) si giunge esattamente agli stessi valori di X, Y, Z y 



