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si può dire, che fra le prime e le seconde sussistono le stesse relazioni 

 (1) e (2), che esistono rispettivamente fra le componenti LMN della forza 

 magnetica, e le componenti X, Y, Z della forza elettrica. 



I campi statici, dovuti a distribuzioni elettriche o magnetiche in equi- 

 librio, costituiscono naturalmente dei casi particolari. Il potenziale, che li 

 caratterizza, è strettamente legato ad uno dei vettori IT e II', e da esso 

 può ricavarsi. 



Si supponga infatti II indipendente dal tempo. Dalle (5) si ricaverà 

 Z, = A/ = iV= , e le X, Y, Z avranno un potenziale: 



(10) V e 



giacché si trova colle (6) : 



~òoo ì>y ì>z 



t>oc ' ì>y ' " ì>z 



Si avrà dunque un campo elettrostatico, il cui potenziale V e si deduce 

 dal vettore II nel modo indicato dalla (10). 



Similmente, se invece si suppone II' indipendente dal tempo, si ricava 

 dalle (7) ed (8): 



DF ÌV DF 



X=Y=Z=0, L = — 4^, M= — -^?, N= — 



ì)a> ' ly ' ìz ' 



posto che sia : 



an; an;, mi 



ex ùy oz 



Come si vede, il potenziale magnetico V m si deduce dal vettore II' pre- 

 cisamente nello stesso modo che il potenziale elettrico dal vettore II . 



Si potrebbe profittare di questa osservazione per distinguere 1' uno dal- 

 l' altro i due vettori II e II', chiamando il primo vettore elettrico ed il se- 

 condo vettore magnetico. 



E bene notare infine una proprietà, che si é vista già sussistere nel 

 oaso particolare del piccolo oscillatore, e cioè che allorquando il vettore II 

 ha ovunque una stessa ed invariabile direzione, la forza magnetica è ad 

 esso perpendicolare. Infatti, assumendo la direzione del vettore II come 

 direzione dell'asse delle z, si avrà IL,, = II y = 0, e quindi l'ultima delle (6) 

 darà iV=0. 



Analogamente, quando il vettore II' è ovunque e sempre parallelo ad 

 una data direzione, la forza elettrica é perpendicolare, ovunque e ad ogni 

 istante, al vettore stesso. 



