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V. — Espressioni del vettore II (oppure di IT) relative a diversi casi 



di cariche o poli in moto. 



Come si è visto, basta che sia noto uno dei vettori II o IT perché col- 

 P uso delle (5) e (6) o delle (7) ed (8) si possano immediatamente calco- 

 lare le componenti delle forze per un punto qualunque del campo elettro- 

 magnetico e per un istante qualunque. 



Però, mentre la considerazione di quei vettori conduce cosi ad una 

 rappresentazione analitica assai semplice di ogni soluzione delle equazioni 

 fondamentali, non se ne ricavano indicazioni o metodi generali, che con- 

 ducano a trovare quei vettori, od almeno uno di essi. Vi sono tuttavia 

 dei casi in cui delle considerazioni di simmetria o di analogia permettono 

 di restringere alquanto il campo di ricerca, ed allora pochi tentativi o 

 qualche felice ispirazione possono far raggiungere d' un tratto il risultato 

 in vista, quello cioè di trovare il vettore caratteristico d'un dato fenomeno 

 elettromagnetico. Nel capitolo seguente, dedicato alla determinazione del 

 campo prodotto da una carica in moto rettilineo ed uniforme, se ne vedrà 

 un esempio. 



Ma intanto darò l'espressione di il e di IT, o quella delle loro com- 

 ponenti, pei casi nei quali é noto il campo elettromagnetico prodotto da 

 cariche elettriche o da poli magnetici in movimento. A rigore basterebbe 

 uno solo dei vettori per potere calcolare subito le componenti delle due 

 forze ; ma può essere utile conoscerli entrambi, perchè alle volte P uno,, 

 alle volte l'altro, conduce a calcoli più semplici. 



Vibrazioni di un doppio-punto elettrico, — Ho dimostrato altra volta (*), che 

 la soluzione data da Hertz per rappresentare le onde generate da un 

 piccolo oscillatore, vale anche per le vibrazioni di un doppio-punto elet- 

 trico. E cioè, invece di considerare come costante la distanza / fra le ca- 

 pacità estreme del piccolo oscillatore, e come variabili con legge sinusoi- 

 dale le cariche di esse, si possono considerare queste cariche come co- 

 stanti, e come variabili con legge pendolare le loro distanze da un punto 

 fìsso. Si avranno allora due cariche -+- E, — E, animate da un moto vi- 

 bratorio rettilineo di ampiezza piccolissima \l, le quali si conservano equi- 

 distanti da un punto centrale ove periodicamente s' incontrano. Se r è la 

 distanza fra questo centro dell'oscillazione, ed il punto myz, p la distanza 

 fra questo punto e la direzione della traiettoria comune alle due cariche, 

 si calcoleranno le forze del campo colle formole (5) e (6) mediante il 



(*) Mera, della R. Acc. di Bologna, serie V, t. IV, pag. 657: L'Ottica delle oscillazioni elettriche 

 pag. 203. 



