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vettore : 



El 

 (12) n = — sen#, 



oppure colle (7) ed (8) mediante il vettore : 



„, Elp / a cos6\ 

 (12') U' = — f (zen d , 



v ' r \ mr / 



in cui, come precedentemente 6 = 2rtn(t — Ar), m=2ivnA . In ogni punto 

 dei campo e ad ogni istante il vettore O é parallelo alla vibrazione, men- 

 tre il vettore IT é perpendicolare al piano passante per la vibrazione e 

 per la retta r. 



Vibrazione circo/are d'un doppio-punto elettrico. — Dalla semplice vibrazione 

 pendolare si passa facilmente a qualunque delle vibrazioni considerate 

 nell' ottica, e, volendo, anche a vibrazioni più complesse. Prenderò come 

 esempio la vibrazione circolare. Due cariche -+- E e — E distanti fra loro 

 di / (piccolissima) costituiscono un doppio-punto elettrico, il quale ora si 

 suppone girare uniformemente in un piano, ed in ragione di n giri al se- 

 condo, intorno al punto di mezzo di l. Il campo elettromagnetico generato 

 da questa rotazione delle due cariche elettriche si determinerà per mezzo 

 delle formole (5) e (6) col vettore : 



(i3) n=^ . 



r 



Questo vettore, il quale, come si vede, ha in ogni punto un valore co- 

 stante, muta di direzione continuamente, e precisamente esso gira unifor- 

 memente compiendo n giri al secondo intorno ad un asse parallelo a 

 quello intorno al quale gira il doppio-punto. Supposto che il centro di 

 questo si assuma come origine delle coordinate, e che la rotazione sua 

 (destrogira) avvenga nel piano ys, le componenti di n saranno : 



El El 



U x = , n v = — cos 6 , 17^ = — sen . 



J r r 



Le componenti delle forze si otterrebbero introducendo questi valori nelle 

 formole (5) e (6). Ma, tenuti fermi gli stessi assi, si potranno calcolarle 

 anche per mezzo delle (7) e (8) dal vettore II' di componenti : 



(13') 



/ ri, El ,. _ z senO -\- 1/ cosd\ 



i 11^= — (<? cosa — ?:/senc7H ), 



} r\ J mr ) 



i , El I cosd\ „, El / „ senO\ 



I 11 — — 3?(sen# , IL= oO}[coso-\-- ). 



r \ mr / ' r \ mr / 



Serie V. — Tomo IX. 21 



