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i tre assi, aventi ugual periodo, ma ampiezze e fasi differenti, produce un 

 campo elettromagnetico caratterizzato dal vettore II di componenti : 



El 

 U x = — k x E log(r -+- x) -\ l sen(# — a x ) 



El 

 (16) { Il y = — k 2 Elog(r-hy)-+--^sen(0 — a. 2 ) 



El 

 IL = — k 3 E\og(r -+- ^) h ? sen(6* — a 3 ) 



colla condizione k x -+- k 2 ■+- k z = 1 . Il vettore IT ha un espressione più com- 

 plicata. 



Facendo le opportune ipotesi sulle grandezze l x l 2 l zì aja 2 oc 3 , si dedur- 

 rebbero i casi speciali della vibrazione circolare, elittica etc. 



Vibrazioni di poli magnetici. — È bene far notare, per quanto riesca quasi 

 superfluo, dopo ciò che si disse in generale sul principio di questo scritto, 

 come le precedenti soluzioni delle equazioni fondamentali, relative a cari- 

 che elettriche, si trasformino in altre analoghe relative a poli magnetici, 

 scambiando semplicemente i due vettori II e IT. 



Cosi per esempio, invece delle due cariche -{-E e — E considerate più so- 

 pra e costituenti un doppio-punto elettrico girante uniformemente nel piano 

 yz intorno al suo punto di mezzo situato nell'origine delle coordinate, pos- 

 siamo immaginare un elemento magnetico costituito da due poli -\-jjl e — (jl 

 distanti /, e quindi di momento 9K^=(jlI, il quale gira nella stessa maniera. 

 Invece dei vettori (13) e (13') dovremo prendere o il vettore II, le cui com- 

 ponenti sono le (13') in cui si sostituisca 9K ad El ; oppure il vettore 



II'= — girante uniformemente intorno ad un asse parallelo a quello in- 

 torno a cui gira l'elemento magnetico. 



VI. — Campo elettromagnetico prodotto da una carica elettrica 

 in moto rettilineo ed uniforme. 



La ricerca del campo elettromagnetico, prodotto da un ione in moto 

 rettilineo ed uniforme, é la più semplice fra quelle analoghe riguardanti 

 delle cariche elettriche in movimento ; tuttavia essa presenta uno speciale 

 interesse perché, mentre pei casi, passati in rassegna nel precedente capi- 

 tolo, non si sanno dare che soluzioni approssimate, pel caso attuale invece 

 si arriva ad una determinazione esatta del vettore Ti, dal quale poi, colle 



