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l'asse delle z per generare il campo, di cui II é il vettore caratteristico, è 

 precisamente la carica elettrica E. 



Il vettore (18) conserva la stessa espressione, anche se si cambiano gli 

 assi coordinati, purché si ritenga che p rappresenti la lunghezza della per- 

 pendicolare abbassata dal punto {xys) sulla traiettoria della carica E, e che co 

 rappresenti la proiezione su questa traiettoria della retta che unisce il detto 

 punto alla posizione attuale della carica mobile. Se a @ y sono le coordi- 

 nate di E all'istante t = 0, À [i v i coseni di direzione della velocità e, si 

 avrà : 



o = (oc — a) A -\-{y — @){i -+■ (« — y)v — et, 



p 2 = (x — a) 2 -i-(y — Pf-ì-(z — yy — [(03 — a)A-h((/ — p)ii-h(z — y)vY. 



Con questi valori di p ed o l'espressione (18) diviene dunque generale,, 

 e le tre componenti del vettore n divengono : 



(2i) n« = m, iij, = n^, u Jg = Uv. 



Coli' espressione generale del vettore IT, che bisogna prendere quando 

 gli assi sieno qualunque, le (5) e (6) conducono naturalmente a forme un 

 poco più complicate delle (20) per le sei componenti ; ma sussistono certe 

 relazioni fra queste, in virtù delle quali basta calcolare le sole componenti 



elettriche. Si formi infatti dalle (21) l'espressione V e = — —-+- — -^-+- — -, e 



__2 àsc Dy àz 



si troverà semplicemente V e = E:[/ p\l — a 2 ) -+- a 2 ; ma d'altra parte si 



~M = ~to~ìi = Ee: rP( 1 — <* 2 )-H a 2 , e quindi — = eV e . 

 Se ne ricava successivamente : 



a 2 n dv e ò 2 n tv e 



G— — , — — - = G— — 



ìyM "" J ty ' Igèt 

 e quindi : 



L = *(^v-—^=a( i iZ-.v.Y). 



Si hanno dunque le tre relazioni : 



L = a({iZ — vY), 

 M=a{vX—ZZ), 

 N=a(ZY—{iX), 



le quali, cogli assi presi come prima, si riducono a L= — aY, M=aX r 

 N = 0, verificate dalle (20). 



Invece di rappresentare il campo elettromagnetico della carica mobile 



