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e similmente : 



Ea 

 M =-pr [M* — 7) — v(as — a)] , 



Ea 



Chiamando F e ed F m la forza elettrica e la forza magnetica risultanti, 

 e dicendo e l'angolo compreso fra ree: 



E _ E a sene __ A E e seti e 



Siccome evidentemente si ha : 



X Y Z 



x — a y — @ s — y ' 



LX -+- M(i + Nv = 0, L{x — a) ■+■ M(y — $)-¥■ N{z — y) = , 



la forza F e è diretta secondo r, e la forza F m è perpendicolare al piano 

 passante per r e per e. 



Dunque la forza elettrica prodotta dalla carica E in moto con velocità 

 assai piccola e é sensibilmente la stessa, come se essa non si muovesse. 

 Intanto la forza magnetica ha l'espressione data primitivamente da J. J. 

 Thomson, che è pure quella che si ricava dalla (23) supponendovi assai 

 piccola la velocità e. 



In virtù della solita reciprocità si possono ora scrivere immediatamente 

 le espressioni delle forze generate da un polo magnetico dotato di una 



velocità e assai piccola. Se E è V intensità del polo, la forza magnetica da 



E 

 esso prodotta alla distanza r sarà -g-, diretta secondo r, cioè la stessa 



come se il polo non si muovesse. La forza elettrica sarà : 



Ea seri e AEe sene 



" ~~p ^2 > 



perpendicolare al piano passante per ree. 



Le leggi d'azione elettrica e magnetica date dalle precedenti forinole 

 sono bensì generali, perché valevoli per ogni specie di moto, ma solo ap- 

 prossimate, essendo subordinate alla condizione di piccola velocità. Si 

 potrebbe tuttavia, partendo da quelle espressioni, determinare anche le 

 forze reciproche fra le particelle in moto ; ma una tale ricerca non pre- 

 senterebbe forse molto interesse, appunto perché condurrebbe a risultati 

 soltanto approssimativi. 



