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parallelo alla direzione del movimento, farà conoscere, mercé le (7) e (8),. 

 le forze generate dal moto rettilineo ed uniforme d'un elemento magnetico 

 di momento SW, sostituito al doppio-punto elettrico. 



Doppio-punto elettrico (oppure elemento magnetico) immobile. — Se si suppone 

 c = e quindi anche a = 0, q = z, si ha: 



„ r^Y-scz sen a — p~ cos a 



Yl = 9iK — 



?r 



essendo r=x 2 -\-y~-±-z ì . Questo vettore é parallelo all'asse delle z e quindi 

 ha una direzione affatto arbitraria, ora che la velocità e é nulla. È dun- 

 que preferibile adottare un vettore II che abbia una direzione parallela e 

 quella dell'asse l del doppio-punto. Esso è: 



e, come si vede, questa espressione é indipendente dalla scelta degli assi. 

 Invero, indicando con afiy le coordinate del doppio-punto, con Xjjlv I 

 coseni di direzione del suo asse, si avrà r 2 ={x — af-\-(y — fif-\-(z — yf 7 

 come pure : 



S#a 96Uy. n ffiv 



iì x ^ , lìy ^ , 11*— — . 



Adoperando con questi valori le (5) e (6) si troveranno le forze cercate^ 

 che del resto sono ben note. Basta osservare infatti che 



y tVTU ìtfL, _ ^ _ cwr cos £ 



ì>x ty D~? r 



2 ' 



è appunto il potenziale d' un doppio-punto di momento 93T, essendo e 

 l'angolo fra r e l'asse del medesimo. 

 Similmente : 



11' = -^" 



r 



darà colle (7) ed (8) il campo d'un elemento magnetico. 



Come in ogni altro caso, anche qui si possono adoperare le (7) e (8) 

 nel caso del problema elettrico, e le (5) e (6) nel caso del problema ma- 

 gnetico. Il vettore da adottarsi è allora - \ , come é facile verificare. 



Ar 



L'esempio dato in questo paragrafo serve a mostrare l'accordo con 

 risultati finali noti. 



