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 Anche la forza magnetica deriva da un potenziale, che é : 



V m = 2ah . Are tane — . 



x 



Il campo elettromagnetico si compone dunque ora di due campi, l'uno 

 elettrostatico, l'altro magnetico, indipendenti l'uno dall'altro. Le forze elet- 

 triche si desumono colle (5) e (6) da un vettore 11 = — 2/ijlogp, oppure 



2ht ti 



colle (7) e (8) da un vettore II' = — Are tang — ; le forze magnetiche 



si deducono colle (5) e (6) da un vettore II = 2/ienog/>, oppure colle (7) 

 e (8) da un vettore IT = 2/ia^Arc tang — . Perciò il campo elettromagne- 

 tico complessivo si dedurrà colle (5) e (6) da 



Il = — 2h(z — et) log/) , 

 oppure colle (7) e (8) da 



IT = 2h(az — -\ Are. tang 



K 



x 



Tutti questi vettori sono paralleli alla retta mobile. 



Tutto ciò vale anche se, invece d'una retta, si ha un cilindro, con ca- 

 rica h per unità di lunghezza, che scorra nella propria direzione colla ve- 

 locità e; solo è da osservare, che le forze sono nulle nell'interno del ci- 

 lindro. 



Se la retta elettrizzata camminasse in una direzione diversa dalla pro- 

 pria, si avrebbero formole più complicate. Per esempio, si supponga che 

 la retta mobile sia parallela ad Oy e nel piano yz, e che cammini secondo 

 una direzione parallela all'asse delle z. In tal caso il campo elettroma- 

 gnetico sarà caratterizzato (ritenendo ancora a = z — et) o dal vettore: 



II = (1 — \o>g[/x\\ — ce) -+- a 2 ) — 2hx Are tang 



i/T=tf K ^~v* -/ / — & ^izr^' 



parallelo alla direzione del moto, oppure dal vettore : 



2ho o hai/l — a 2 x\l — a 2 ) •+- o 2 



11- a Arctan g ^ j/ ___ 1 + fl log ^ 2(1 _ a2) , 



parallelo alla retta mobile. 



Piano uniformemente elettrizzato in moto uniforme. — Anche qui mi limiterò 

 al caso in cui la direzione del moto é contenuta nel piano ; per esempio 



