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Quest'ultima velocità poi, a tutte altre circostanze eguali, é direttamente 

 proporzionale alla quantità di combustibile B bruciato ad ogni ora di tempo, 

 ma è inversamente proporzionale all'area d'efflusso, quindi a d 2 . 



Adunque conseguiamo 



Coeff. dr = Coeff. dr X ^ — *> t - ^ 



[Coeff. di crj- 



ossia 



Coeff. di d b = Coeff. di B' ; 



d — Coeff. di B^ — Coeff. di B ■ °- 4 



La cifra massima ordinaria per i diametri d delle bocche dei camini 

 (elevati sopra il suolo di non più di 75 metri) è di circa tre metri. 



Passiamo ora a considerare l'elevazione H metri della bocca d'efflusso 

 di un camino sopra il piano orizzontale delle graticole. 



Abbiamo già ammesso come sufficiente in prima analisi di considerare 

 soltanto l'equilibrio delle pressioni P esterna e P l interna al piede del 

 camino, nonché del complesso di tutte le resistenze passive entro il foco- 

 lare ed i canali del fumo lungo la caldaia e gli altri eventuali apparecchi 

 ausiliari per la produzione del vapore saturo oppure surriscaldato. 



Applicando giudiziosamente un piccolo apparecchio manometrico ad 

 acqua entro la corrente di fumo al piede del camino, possiamo riuscire 

 (al caso dopo qualche lieve correzione) a determinare l'altezza K milli- 

 metri di colonna di acqua equilibrante la differenza delle pressioni statiche 



Po e p i k §- 



Siccome ogni millimetro di colonna d'acqua sovrincombente ad un 



metro quadrato dà su questo una pressione di un chilogrammo, cosi 



millimetri K = P — P x chilogrammi. 



Riferendoci aile designazioni enunciate precedentemente é facile com- 

 prendere come 



P = P+ 7o .H 



P i = p+y m . H 



K=P -P 1 = H(y - 7m ) 



\ ■*■ ni 



Perciò 



1 



H= K 



* o - a 



