— 482 — 



polarizzazione magnetica, ma non esistono vere cariche magnetiche corri- 

 spondenti alle cariche elettriche, e la distribuzione del cosi detto magne- 

 tismo libero o delle masse magnetiche non é che apparente. La produzione 

 di cariche elettriche separate richiede sempre un processo di conduzione, 

 e pel magnetismo non vi ha nulla che corrisponda ai conduttori di elet- 

 tricità. Questa differenza caratteristica imprime una diversa flsonomia ai 

 due ordini di fenomeni, e tutta la parte dell'elettrostatica relativa ai con- 

 duttori non ha riscontro nel caso del magnetismo. 



Nella nostra rappresentazione la differenza si esplica in ciò, che mentre 

 dello spostamento conduttivo nel caso dell'elettricità non appare, dopo che 

 esso é avvenuto, che il risultato delle cariche prodotte in un col corrispon- 

 dente spostamento reattivo, la polarizzazione fissa m persiste come tale 

 e non differisce dalla polarizzazione reattiva Q se non in quanto questa 

 non può sussistere senza la forza M, mentre la prima, una volta prodotta 

 per qualsiasi causa, si mantiene da sé e in virtù del vincolo solenoidale 

 sorregge l'altra determinando il campo. 



Tanto P quanto S hanno il carattere circuitale. Ma di vettori circuitali 

 vi sono due tipi diversi, di cui ci presenta l'esempio la cinematica dei 

 mezzi non rigidi: l'uno nello spostamento dei punti del mezzo, qualora 

 questo si supponga incompressibile; l'altro nella rotazione delle particelle 

 del mezzo stesso, incompressibile o no. Ora mentre $, d'accordo col suo 

 nome e coli' immagine che serve ad illustrarlo, si riferisce al primo tipo, 

 per P tutto porta ad ammettere che debba riferirsi all'altro tipo, cioè al 

 tipo rotativo. 



Le accennate differenze non alterano la somiglianza delle relazioni. Cosi 

 l'energia magnetica per unità di volume é espressa da 



q|QM|, pei mezzi isotropi ^- A/ 2 , 

 e l'energia mutua da 



IQM'I ovvero IQ'MI, per mezzi isotropi -f- [MM'I. 



Similmente essendo fP n dcr = o per qualsivoglia superfìcie chiusa, sarà 

 fQ n da uguale al flusso di m che penetra nell'interno attraverso la super- 

 ficie stessa e quindi uguale alla somma algebrica delle masse magnetiche 

 (apparenti) contenute nello spazio racchiuso in conformità colla (1). 



Si ha pure una relazione di equivalenza al tutto analoga alla (2) fra 



l'espressione - I |QM|c?t dell'energia magnetica totale e la semisomma 

 dei prodotti delle masse magnetiche per i corrispondenti valori della fun- 



