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 cioè le espressioni dell'energia propria e mutua prendono l'altra forma 



- j |PM \dz, | PM' | dt , mentre viene a mancare quella rappresentata dai 



secondi membri delle (6), (6'). 



8. Nel caso più generale si avrà un campo misto cioè risultante dalla 

 sovrapposizione di un campo magnetostatico e un campo magnetoelettrico, 

 dove M, P, Q, corrispondono alla somma geometrica dei valori spettanti 

 ai due campi singolarmente presi. 



Quanto all'energia, si presenta qui la proposizione : che V energia mutua 

 di due sistemi di specie diversa (cioè l'uno magnetostatico e l'altro magne- 

 toelettrico) è nulla. Infatti riferendoci all'espressione 



/|Q'M|dT, 



nell' ipotesi che M appartenga ad un campo magnetostatico e sia quindi 

 lamellare puro e Q f appartenga invece ad un campo magnetoelettrico e sia 

 perciò solenoidale puro (Q' = P), si vede senz'altro che essa si annulla. 



Ne segue che l'energia mutua di due sistemi quali si voglia si com- 

 pone semplicemente della somma delle energie mutue spettanti separata- 

 mente alle parti magnetostatiche ed alle parti magnetoelettriche ; e quindi 

 anche che l'energia propria di un sistema misto si riduce alla somma delle 

 energie proprie delle due parti considerate da sole. 



Prendiamo ora a considerare l'espressione 



CìVWldx 



dove P ed M' appartengono a due sistemi quali si voglia che designeremo 

 per brevità con & e S\ mentre con designeremo l'espressione stessa. 



Nel caso in cui tanto S quanto &' siano puramente magnetoelettrici, per 

 quanto si è visto rappresenta l'energia mutua dei due sistemi. In generale 

 poi vi é da osservare che dipende solo dalla parte magnetoelettrica di 

 S' perché per l'altra parte essendo M' lamellare puro si ha, qualunque 

 sia S, un contributo nullo al valore di 0. Possiamo dunque senz'altro sup- 

 porre che S' sia magnetoelettrico e dipendente da un sistema di correnti u'. 



Ponendo 

 (9) 4tt¥ = A\VY\ 



il che può sempre farsi, dato il carattere circuitale di P, e vale a deter- 

 minare V a meno di una parte lamellare senza influenza nelle relazioni 

 seguenti, indi, con riguardo alla (8), trasformando l'espressione di con 

 processi noti, si viene all'altra forma equivalente 



® = A 2 f\Yu'\dz. 



