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Qualora S' si riduca ad una sola corrente d'intensità /' avente per 

 circuito una qualunque linea chiusa C", si ha poi 



e = Arv, 



dove ( P' = AjzfP n d(j rappresenta il flusso o numero di linee d'induzione 

 magnetica abbracciate da C (computato attraverso una qualunque super- 

 fìcie avente C per contorno 1 !. 



Prendiamo le mosse da questo caso semplice per cercare il significato 

 di in relazione con le forze ponderomotrici esercitate fra S e S' : e per 

 questo incominciamo col supporre «S magnetostatico, onde essendo nulla 

 l'energia mutua /'|(|M'|c/t, il valore di /| PM' i c?t, cioè di 8, si riduce a 

 f\ Min 1 dx . 



Ove anche 5' fosse magnetostatico, cioè al posto della corrente circo- 

 lante in C si avesse la lamina magnetica equivalente, l'ultima espres- 

 sione presa con segno cangiato rappresenterebbe l'energia mutua di & e S r 

 e la sua variazione per uno spostamento della lamina rappresenterebbe 

 il lavoro delle forze esercitate da S sulla lamina stessa. Ritornando al 

 caso della corrente ed ammettendo che il lavoro sia ancora il medesimo, 

 siccome d'altra parte M' e quindi f\ M'm 1 dx rimangono pure gli stessi, 

 si vede che, pur venendo meno per — il significato di energia mutua 

 magnetostatica, resta formalmente quello di ergale, ossia di quantità la cui 

 variazione corrispondente al moto di C rappresenta con segno cangiato 

 il lavoro delle forze esercitate da S sulla corrente. 



Questo significato — che cioè la variazione AI'd<f>' per effetto del moto 

 relativo del circuito C o delle sue parti rispetto al sistema. »S rappresenti 

 il lavoro delle forze esercitate da S sul circuito stesso percorso dalla cor- 

 rente — sussiste in generale qualunque sia la natura del sistema S; per- 

 ché il valore di $' per ogni data posizione, forma, estensione di C dipende 

 solo dal campo P e non dalle cause cui è dovuto, e lo stesso si ammette 

 che sia delle forze esercitate sul circuito. 



Di qui risalendo al caso che S' sia dovuto ad una qualunque distribu- 

 zione di correnti, si ha in generale il fondamento per il calcolo delle forze 

 ponderomotrici esercitate da £ sopra S', in quanto che la variazione di 

 dipendente dal moto relativo di S' rispetto ad S, rappresentabile con 



f\WdP\clz ovvero f\u'dY\dx, 



dove ^P e ò'Y si riferiscono al movimento, esprime il lavoro delle forze 

 stesse per tale movimento. 



Nel caso particolare in cui S è puramente magnetoelettrico, 0, come 

 si è visto, significa anche l'energia mutua dei due sistemi S e S' : in tal 

 caso il lavoro ponderomotore corrisponde alla variazione positiva dell'ener- 



