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già stessa, contrariamente a quello che avviene quando si tratta di sistemi 

 magnetostatici pei quali il lavoro corrispondente al movimento è dato 

 dalla variazione negativa dell'energia. 



S&. — D'ora innanzi seguitando ad indicare con S un sistema qualsi- 

 voglia e con M, P, Q i relativi vettori, distingueremo con S, I P (j le 

 parti magnetostatiche e quindi con S — S, M — M, ecc. le parti magneto- 

 elettriche. 



Designeremo poi con H l'energia propria di un sistema per la parte 

 magnetoelettrica e con K l'energia mutua di due sistemi, pure per la parte 

 magnetoelettrica. E per quanto precede si avrà 



(10) 2H=f\(P — ¥)ìl\dx = A 2 f\{Y — Y)\l\dx; 



(10') K=f\(? — V)W\dx = A 2 f\(Y — Y)\i\dx 



=/|(P'— F)M|dr == A-f\(Y'—Y')ii\dt. 

 Se in particolare nelP eguaglianza 



A[f\ (Y — V) u' | dx = A[f\ (V — Y')u\dx 



si suppone che S' sia lo stesso S in cui le u sono variate di du, tutto il 

 resto rimanendo invariato, si avrà da porre 



dove ^Y significa la variazione di Y corrispondente alla variazione delle u, 

 onde, tolta la parte comune ai due membri, risulta 



A 2 f\(Y — Y)òu\dT = A 2 f\ndY\dz; 



e ciascuna di queste due espressioni, la cui somma é eguale (10) a 2dH, 

 viene quindi a rappresentare la variazione dH dipendente dalla variazione 

 delle correnti. 



IO. — Cerchiamo ora nel caso più generale di un sistema S misto l'e- 

 spressione del lavoro meccanico prodotto in una qualunque variazione 

 elementare dello stato del sistema, lavoro che indicheremo con dL usando 

 il segno d semplicemente come indice di quantità elementare e non come 

 segno di variazione. Tale lavoro si comporrà di tre parti : 



aj la parte d_L a spettante al moto di & che, denotando con IT l'ener- 

 gia magnetostatica, sarà 



dL a = — m ; 



