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b) la parte dL b spettante al moto di S — £ rappresentata dalla varia- 

 zione dell'energia magnetoelettrica H dipendente dal movimento, cioè 

 dalla variazione totale dH diminuita del contributo A 2 f\(Y — Y)ùu\dz che 

 per quanto si é visto testé è dato da un'eventuale variazione delle u: 



àL b = dH — A 2 f\(Y — Y)du\dz = 



= dH— [A 2 f\(Y— Y)du\dz + A 2 f \ud(Y— Y)\dz]-hA 2 f\ud(Y— Y)\dz = 



= dH—2d'H-hA 2 f\ud\Y — Y)\dz, 



ossia 



dL b = — dH-h A 2 f\ ud (V — V) | dz ; 



cj Analmente la parte ÒL C dipendente dal moto di S — £ rispetto ad *S 

 rappresentata (n. 8) da 



dL c = A 2 f\vLdY\dz; 



onde sommando e riducendo risulta 



(11) dL = — dU — dH ■+- A 2 f\ udY | dz . 



ti, — La (11) ci conduce direttamente alla legge d' induzione sum- 

 menzionata. Scrivendola nella forma 



— d (U -+- H) = dL — A*f\ ud Y | dz, 



essa ci esprime che la diminuzione dell'energia totale W-\-H corrisponde 

 alla produzione di lavoro meccanico dL più la quantità rappresentata da 

 — A 2 f\udY\dz. In virtù del principio della conservazione dell'energia 

 quest'ultima dovrà pertanto significare anch'essa un lavoro prodotto. Sup- 

 ponendo che la variazione avvenga dui-ante il tempo di e ponendo quindi 



dV ,, ., ...... , , , .,C\dY_. ,. . .. . 



dz, sotto la 



fi dY 

 dY = -j- dt, l'espressione stessa prende la forma A 2 I \——\idt 

 dt J I dt 



dY 

 quale si vede che il lavoro in discorso è un lavoro elettrico e che — A—r- 



dt 



deve rappresentare una forza elettrica provocata dalla variazione del 



sistema S. 



Questa é la forza elettrica indotta, che insieme con quella di origine 



elettrostatica entra in generale a comporre la forza elettrica totale E la 



cui espressione sarà 



dV 



T dt 



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