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Calcolando per mezzo di questa il valore di /[Edl| per un qualunque 

 circuito chiuso C, sparisce dal risultato la parte spettante a — V<^, men- 

 tre l'altra parte ci dà il valore della forza elettromotrice indotta in tutto 

 il circuito: il qual valore mediante l'applicazione del teorema di Stokes, 

 con riguardo alla (9), prende la forma 



I A d f r, 7 A^ 



dove <I> = AnfP n da denota come sopra il numero eli linee d'induzione ma- 

 gnetica abbracciate dal circuito. E cosi si ritrova la legge generale della 

 induzione nella sua forma ordinaria. 



dY 

 La derivata —r- nella precedente espressione di E si riferisce alla va- 

 dt 



riazione totale dipendente sia dalla variazione del campo sia dal moto dei 



punti del sistema. La parte dipendente dal moto può rappresentarsi con 



|aV|V, denotando con a la velocità, o con l'espressione equivalente 



VlaYI -JaJVVU ovvero V|aY| — ™ |a! 



An 

 ~A 



onde la forza elettrica indotta per movimento é espressa da 



— ,4 2 V|aY|+-4;r,4 jaPj: 



e se si prescinde dal primo termine che essendo lamellare si fonde con 



— V(p, resta AjtA\&V\. 



òY 

 Indicando con - — la parte dipendente dalla variazione del campo ed 

 o t 



a questa avendo riguardo, abbiamo 



E = — V(p — A 2 V- 

 * ut 



da cui prendendo jVEj e tenuto conto che A\V\\ = AnV si ottiene 



(12) jVES = -4?r.4^. 



Questa insieme con la (8) costituisce il sistema delle equazioni di 

 Hertz. Ponendo nella (8) per u il suo valore (3) e nella (12) sostituendo 



^ -, , ? Q i i -, a i t 



a ■ — il valore -— che ad esso equivale per essere m nssso, le stesse 



ut et 



equazioni prendono la forma 



An A ~ = j VA] j — AttAc, AttA^ =— j VE j. 



ut ut 



