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rester hors de considération, parce qu'elle n'affecte pas 

 1'inteiisité 1 relative des spectres; seulement la longueur 

 sera uniforme, et afin que cela soit possible, délimitons 

 Ie réseau et 1'objectif par un écran a ouverture carrée. 



Une formule bien connue donne pour 1'intensité de la 

 lumière d'une étoile diffractée par notre réseau simple 



■*■ a Ö Ö~l 9 Ö ■ O Ti | . • . . (1) 



n~ a z K~ u x" sm z n e K~ l x 



x étant Pabscisse d'un point quelconque situé sur 1'axe O X 

 du plan focal, dans lequel 1'axe O Y est orienté suivant la 

 longueur des fentes, tandis que 1'intersection O des axes se 

 trouve dans 1'axe de la lunette, dirigée vers 1'étoile que 

 nous supposerons monochromatique. L'unité de 1'mtensité 

 conviendra a la lumière envoyée par une seule fente de 

 la largeur 1 vers Ie point x — 0. Rappelons que, dès que Ie 

 nombre n des fentes dev.ient un peu grand, Ie premier fac- 

 teur fractionnaire et Ie dénominateur du second peuvent 

 être regardes comme sensiblement constants par rapport au 

 dernier numérateur; que par conséquent les lieux x des 

 maxima de 1 dépendent presque uniquement des maxima 

 du second numérateur, qui atteint ses plus grandes valeurs 

 pour sin n n e ?. —1 x = ± 1 ; que parmi ces petits maxima, 

 tres rapprochés Tun de 1'autre, et presque tous extrêmement 



l 



faibles, on trouve les grands maxima avec x = -X 0, 1, 2, 3. . . 



e 



oü Ie numérateur et Ie dénominateur du dernier facteur de 

 (1) s'annulent en même temps, en assurant a ces maxima 

 Pintensité 



a 



in 2 n a A ~ l x 



sin 



; ••" (2) 



7i 3 a 3 X' 



c'est-a-dire successivement a partir de O : 



sin 2 n p si?t 2 2 n p 



I — n 2 a 2 , Ia — lö —^~o- i l£ = -lo - o o ? 



