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^^lo—^f (3) 



Ajoutons que les grands maxima absorbent les deux 

 petits maxima les plus rapprochés. Comme on Ie voit la 

 valeur définitive de ces intensités dépend en dernier ressort 



a 

 du module p = — , qui détermine Ie caractère du réseau. 

 e 



Elle deviendra nulle pour ceux des spectres dont Ie numero 



d'ordre est un multiple entier de — , ou lui est égal : avec 



P 



2 . 2 



un réseau au — , c'est-a-dire p = -, ce sont les grands spec- 

 5 5 



tres latéraux 5, 10, 15... qui s'évanouissent. 



Mais après tout, ce qui nous intéresse ici en fin de compte 



ce n'est pas V intensité I des formules, qui représente Ie carré 



de 1'amplitude des vibrations arrivant en chaque point du 



tableau; ce sera plutöt la quantité totale Q de la lumière 



dans chaque bande. Pour 1'obtenir il faudrait calculer 



toutes les valeurs I Idx entre deux limites consécutives 



/ 



répondantes aux minima, qui délimitent la frange en consi- 

 dération. En prenant la somme de ces intégrales, ou bien 



ƒ 



1 d x, on obtiendrait une expression pour la quantité 



totale Q_ oo de la lumière transmise par Ie réseau, puisque 

 d'après un tbeorème connu la diffraction n'a ni pu 1'aug- 

 menter ni la faire décroitre. En divisant par cette Q totale 

 la quantité de lumière Qo réunie dans la bande centrale O 

 nous trouverions* Ie coëfficiënt d'affaiblissemcnt qui nous 

 occupe. Mais comme Tintégration prise dans ce sens géné- 

 ral n'aboutirait guère, faisons quelques concessions qui nous 

 permettront d'obtenir un résultat satisfaisant. 



En effet, dès que Ie nombre n des traits du réseau sim pi e 

 devient assez considérable, et dans notre réseau il monte a 

 plusieurs centaines, tout ce qui reste du phénoméne ce sont 

 les grands maxima ... 6', B, A, O, A, B, C . . répartis 



