vom 17. Februar 1881. 193 



Theile solcher Körper einwirken, und bei Formänderungen der- 

 selben sich geltend machen. Es ergiebt sich dabei in der That,' 

 dass das von Faraday angenommene System von Spannungen 

 längs der Kraftlinien und Drucken quer dagegen im Innern sol- 

 cher Körper wirksam sein muss. Die einzige Abweichung, welche 

 meine Analyse gegen die von den Herren "W. Thomson und Cl. 

 Maxwell aufgestellten Formeln zeigt, ist, dass sie noch eine zweite 

 Constante eintreten macht, durch welche das Verhältniss zwischen 

 den Grössen jener Drucke und Spannungen von der Art der Sub- 

 stanz abhängig gemacht wird 1 ). 



§1- 



Die Arbeit bei Bewegungen starrer polarisirter Körper 



im Luftraum. 



Da die hierher gehörigen Probleme bei ihrer Anwendung auf 

 Elektricität etwas allgemeinere Form erhalten, als bei Poisson's 

 ursprünglicher Anwendung derselben auf Magnetisirung, so will ich 

 im Folgenden zunächst die Benennungen der Elektricitätslehre an- 

 wenden. Die Übertragung auf Magnete erfordert nachher nur un- 

 erhebliche Änderungen; Es mögen X , \x , v die Componenten der 

 dielektrischen Momente eines polarisirten Isolators sein, berechnet 

 für die Volumeinheit seiner Substanz, parallel den Axen der x ,y , z 

 genommen; ausserdem möge s die Raumdichtigkeit, e die Flächen- 

 dichtigkeit von aussen zugeleiteter Elektricität in seinem 

 Innern oder an seiner Oberfläche bedeuten, und cp die Potential- 

 function aller freien d. h. nicht durch die Polarisirung der Sub- 

 stanz neutralisirten Elektricität sein, so wären die nach Poisson's 

 Vorgang zu bildenden Gleichungen, welche die Abhängigkeit der 

 genannten Grössen von einander ausdrücken: 



dx 



u— * d(P 



dy 





1 ) Meine in Bd. 72 von Borchardt's Journal für r. u. a. Mathematik 

 gegebene Darstellung passt dem dortigen Zwecke entsprechend nur auf die in- 

 nerhalb eines ponderablen Trägers fortgleitende Elektricität. 



