vom 17. Februar 1881. 197 



mente X , f* , v eintreten lässt. Also auch, wenn man für 3$ die 

 den Gleichgewichtsbedingungen 2 a entsprechenden Werthe der ab- 

 hängigen Veränderlichen ~k , & , v , q> als fortdauernd gültig voraus- 

 setzt, wird bei Lagenänderungen der einzelnen starren Körper sein 



SB — P = Const. 



wobei P die Arbeit bedeutet, welche zur Überwindung der ponde- 

 romotorischen Kräfte der Elektricität bei Lagenänderungen der be- 

 treffenden starren Körper aufzuwenden ist. Es geht hieraus also 

 auch hervor, dass diese Arbeit trotz der Veränderlichkeit der elek- 

 trischen Vertheilung nur abhängt von der Anfangs- und Endlage 

 der betreffenden Körper, nicht von dem Wege, auf dem man sie 

 aus der einen in die andere Lage geführt hat. 



Übrigens ist noch zu beachten, dass auch für Änderungen in 

 der Vertheilung der eingeleiteten Elektricität s und e die Änderung 



von 2B 



SäB _ fffq).8s.dx.dy.dz + Jy.'Se.dw 



wiederum gleich ist der Arbeit, welche man hätte aufwenden müssen, 

 um in leitenden Drähten durch passend angebrachte elektromotorische 

 Kräfte die bewegten Quanta Ss und Se zwischen Orten von verschie- 

 denen Potentialwerthen cp fortzuleiten. 



Setzen wir die aus den Gleichungen 1, l a und l b sich erge- 

 benden Werthe von A , \x , v , e , s in die Gleichung 2, so erhalten 

 wir die für den Fall des hergestellten Gleichgewichts geltenden 

 Formen des Werthes von SB 



P& — %fffq>.s.dx.dy.dz + $ftp.e.dw 2 b 



Die Combi nation 



mit der Bedingung 



m = 2m h — m r 



S,,2B = o 



ist wieder eine Normalform, aus der Ä. , j* , v ausgeschieden sind. 



Aus der Form 2 b folgt, dass $6 = wird, wenn die Körper- 

 elemente, welche angesammelte Elektricität enthalten, von einander 

 und von den übrigen in unendliche Entfernung gebracht sind. 



[1881] 14 



