vom 17. Februar 1881. 199 



Magnete angesehen werden müssen, und das Gesammtquantum der- 

 selben in jedem Magneten gleich Null zu setzen sein. Die auf- 

 gestellten Gleichungen würden den Fall mit umfassen, dass neben 

 dem unveränderlichen Magnetismus, der den Quantis s und e ent- 

 spricht, in der Masse des Magneten sich durch Induction temporärer 

 Magnetismus entwickelt. 



Die Function 26 berechnet für Gleichgewichtszustand in den 

 polarisirten Körpern kann auch auf die Form gebracht werden : 



SB = jJj l ^^.[7? + l S+^.dx.dy.dz ■ } 2 e 



oder 



-=- ( X 2 + \j? -\- v 2 ) . d x . dy . d z 



2 "w 



2i 



V dx) 



In der letztern Form ist das erste Integral die Arbeit der freien 

 Elektricität, nach ihrer Wirkung im Lufträume berechnet, das zweite 

 der Betrag, den die Polarisirung der dielektrischen Substanzen hin- 

 zufügt. Die Form 2 e entspricht der Theorie von Faraday wo- 

 nach auch im Luftraum Polarisation stattfindet. Soll sie~ auf den 

 Luftraum mit der Annahme 3 = X = ^ = f = angewendet wer- 

 den, so ist hier für =r u. s. w. die elektrische Kraft 



zu setzen, um der Form {} zu entgehen, wie dies in 2 f ge- 

 schehen ist. 



Wenn wir annehmen die durch die Gleichungen 1, l a u. l b 

 bestimmte Polarisation könnte unveränderlich gemacht 

 werden, wie dies bei magnetischen Substanzen durch die Coercitiv- 

 kraft wirklich in gewissem Grade geschieht, und es würden dann noch 

 neue elektrische Quanta von der Dichtigkeit £ x und e± hinzugebracht, 

 die für sich genommen die Potentialfunction \|/ hervorbrächten, so 

 würde deren Ansammlung zunächst gegen ihre eigenen Kräfte die Arbeit 



erfordern. Weiter wäre die Abstossung der früher vorhandenen 



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