vom 17, Februar 1881. 201 



wo J die Stromintensität bedeutet. Die Schnittflächen dürfen nicht 

 die unveränderlichen Magnete schneiden, die in den bisher ange- 

 wendeten Gleichungen nur durch die magnetischen Quanta ihrer 

 Pole e und s repräsentirt sind, da es nicht gleichgültig ist, ob der 

 die Pole verbindende Magnetstab auf der einen oder anderen Seite 

 des Stromleiters vorbeigeht. Es dürfen also auch bei Verschie- 

 bungen der verschiedenen Körper Quanta s und e nie durch die 

 genannten Schnittflächen hindurchgehen. 



Wenn dies festgehalten wird, so ist zunächst ersichtlich, dass 

 der Werth von SS, wie er in Gleichung 2 gegeben ist, nicht von 

 der Lage der genannten Schnittflächen abhängig ist. Denn wenn 

 wir sie verschieben, ändert sich nur der Werth von qo, nicht aber 

 der seiner Differentialquotienten, in denjenigen Stellen des Raums, 

 durch welche die Fläche passirt ist. Da nun qo nur mit s oder e 

 multiplicirt in Gleichung 2 vorkommt, und die Pole der Magneten 

 nicht durch die Fläche gehen sollen, so ändert sich nichts im 

 Werthe von SB durch eine Verschiebung der Schnittfläche inner- 

 halb des Bereichs der nur temporär magnetisirten Körper, und die 

 Function 2£ wird also auch in diesem Falle die ponderomotorische 

 Arbeit auszudrücken geeignet sein , welche bei constant erhaltener 

 Stromintensität aufgewendet werden muss, um die verschiedenen 

 magnetisirten oder magnetisirbaren Körper in der Nähe des Strom- 

 leiters zu bewegen. Nur ist dabei die in den obigen Ausdruck von 

 50 nicht mit aufgenommene Bedingung festzuhalten, dass cp beim 

 Umlauf um den Stromleiter, wenn dessen Stromintensität «7 ist, 

 um die Grösse 47T.7 zunehme. 



Zu bemerken ist, dass der Werth von 56 in 2 e , der hier nur 

 durch Betrachtung der zur Herstellung der Magnetisirung 

 aufgewendeten Arbeit gewonnen ist, sich in meiner ersten Ab- 

 handlung über Elektrodynamik in der schon citirten Gleichung 20 k 

 als vollständiger Werth der elektrokinetischen Energie 

 galvanischer Ströme gefunden hat. Die dortigen Werthe von 

 >. , \x , v beziehen sich aber nur auf die durch die Ströme selbst 

 hervorgerufene Magnetisirung, da sie nur den mit den Strömen 

 verschwindenden Theil derselben berücksichtigen. Die Herleitung 

 des Werthes beruht dort auf ganz andern Principien, nämlich auf 

 Berechnung der Wärmeentwickelung durch die Inductionsströme; 

 sie kann für ungeschlossene Ströme problematisch erscheinen, für 

 geschlossene aber hat sie sichere Grundlagen. Wenn im Luftraum 



