202 Gesammtsitzung 



& = genommen wird, muss ebenda -^r- durch den Werth der ma- 

 gnetischen Kraft ersetzt werden. 



§2- 



Die auf das Innere dielektrisch polarisirter Körper 



wirkenden Kräfte. 



Um eine Anzahl elektrisirter und entweder leitender oder 

 dielektrisch polarisirbarer Körper aus unendlicher Ferne in eine 

 durch den Index zu bezeichnende Lage zu bringen, brauchen wir 

 die vom Wege unabhängige Arbeit 3Ö ; um sie in irgend eine 

 andere durch den Index 1 bezeichnete Lage zu bringen, dagegen 

 die Arbeit SB^ folglich um sie aus der Lage im elektrisirten 

 Zustande in die Lage 1 zu bringen, die Arbeit äßi — 35? . Diese 

 Verschiedenheit beider Lagen kann auch verschiedene Formen der 

 dielektrischen Körper umfassen, da diese fern von den elektrisirten 

 Körpern, ehe man sie in die Lage 1 überführt, beliebige Formän- 

 derungen erleiden können, ohne dass Arbeit gegen elektrische Kräfte 

 zu leisten wäre. Elektrisirte Körper müsste man vorher in kleine 

 Theile zerlegt denken, oder durch Leitung geladen. Beides giebt 

 schliesslich, wie oben gezeigt wurde, denselben Betrag an Arbeit. 



Als die zu variirende Normalform von Üß können wir hier 

 die einfachere in 2 d gegebene benutzen, welche nur die Grössen s, 

 e und cp enthält, nämlich 



m. 



nk--^m<^m}v^¥ 



Wenn sich die dielektrischen Massen bewegen, so ändert sich an 

 den einzelnen Stellen des Raums durch die Bewegung zunächst 

 der Werth von S\ Bezeichnen wir beziehlich mit £ , y\ , £ die Ver- 

 schiebungen, welche der Punkt x , y , z in Richtung dieser Coordi- 

 naten erleidet, und betrachten wir vorläufig £ , y, , , und & als con- 

 tinuirliche Functionen der Coordinaten mit dem Vorbehalt, Fälle 

 von sprungweiser Änderung dieser Grössen an einzelnen Flächen 

 nach gefundener Lösung als Grenzen einer immer jäher werdenden 

 continuirlichen Änderung zu betrachten: so würde nach der Ver- 

 schiebung die durch dieselbe eingetretene Änderung des Werthes 



