vom 17. Februar 1881. 207 



so ist die hier erwähnte Spannung auch zu setzen gleich 

 1 + 47r S - 3qo 



und fällt in die Richtung der in das Innere eintretenden Kraftlinie. 

 In der Form, wie die Werthe der Kräfte hier gefunden sind, 

 passen sie auch ohne Schwierigkeit für den Fall, dass an Grenz- 

 flächen der Körper der Übergang in den Werthen der 3- discon- 

 tinuirlich wird, oder daselbst zusammengedrängte Flächenschichten 

 von Elektricität liegen, da in den Werthen der A , B , C weder die 

 Grösse s, noch Differentialquotienten von S" nach den Coordinaten 

 vorkommen. Will man jedoch zur Controlle der Richtigkeit des 

 Verfahrens die an der Grenze verschiedener Substanzen eintreten- 

 den Discontinuitäten im Werthe von S gleich von vorn herein als 

 solche berücksichtigen, so ist bei der Ausführung der Rechnung 

 zu beachten, dass die oben gebildete Gleichung 



8 9 2B = o 



sich nur auf die Variation ersten Grades bezieht. Dem gesammten 

 Betrage der Veränderung von TFentspricht dieser Werth von ciTFaber 

 nur, wenn die Quadrate und Froducte der variirten Grössen gegen 

 die Glieder ersten Grades vernachlässigt werden dürfen. Wenn 

 nun eine Körpergrenze, wo zwei Medien zusammenstossen, deren 

 dielektrische Constanten 3^ und ^ sind, und die mit der Flächen- 

 dichtigkeit e belegt ist, in Richtung der Normale iV so weit vor- 

 rückt, dass eine Schicht von der Dicke dN, welche bisher die 

 Constante S" hatte, den Werth S^ bekommt, so entsteht zunächst 

 bei unveränderten Werthen von <p dadurch eine Änderung von SB, 

 welche beträgt 



— Jdw.dN 



f3i-3o lYMV. f a vY_i_ (*vY\ M 



Bezeichnen wir den grössten Differentialquotienten, den cp in Rieh- 



tung der Fläche hat, mit — — , so lässt sich dies auch schreiben: 



os 



-jMjt&=hJ(£)\(2£Y\-..2£\. 



