vom 17. Februar 1881. 209 



Der von 9 unabhängige Theil der nach dem , Innern hin normal 

 zur Grenzfläche wirkenden Kraft ergiebt sich hieraus gleich 



1 + 4jtS 



8tt 



m- m*\ 



übereinstimmend mit den in 4 e für die Coordinatebenen gegebenen 

 Werthen. Tangentiale Kräfte ergeben sich ebenfalls, wenn man 

 nachträglich auch noch Verschiebungen der Schicht e in Richtung 

 der Fläche voraussetzt. 



In der von Cl. Maxwell gegebenen Darstellung 1 ) dieses 

 Kraftsystems fehlt das mit 6 multiplicirte Glied. Es ist in unsere 

 von Poisson's Voraussetzungen ausgehende Analyse eingetreten, 

 da wir die Möglichkeit der Dehnung ponderabler Dielektrica mit 

 in Betracht zogen. Für das zwischen den bewegten Körpern lie- 

 gende Vacuum aber, beziehlich den Luftraum, ist & nach Pois- 

 son's Voraussetzungen, denen wir hier gefolgt sind, überhaupt 

 gleich Null, und bleibt gleich Null, wie auch die Form und das 

 Volum des Vacuum sich verändern möge. Diese Voraussetzungen 

 impliciren also für das Vacuum auch den Werth 9 = 0. In der 

 That ergiebt sich bei Untersuchung dieses Punktes, dass nur in 

 Medien, in denen entweder 9 = 0, oder die incompressibel sind, 

 die ponderomotorischen Kräfte genau dieselbe Vertheilung zeigen, 

 wie sie es im Vacuum nach Coulomb's Hypothese thun würden. 



Wenn wir nämlich das Medium als eine homogene Flüssigkeit 

 betrachten, die kein eingeleitetes s enthält, deren Druck p, deren 

 Dichtigkeit <x sei, während P das Potential der äusseren auf die 

 Masseneinheit der Flüssigkeit wirkenden ponderomotorischen Kräfte 

 (z. B. Schwere) darstellt: so sind die Bedingungen des Gleich- 

 gewichts : 



dP 



X 



= 



d.v 



-+- 



er 



dx 



Y 



= 



dp 

 dy 



+ 



er 



dP 



dy 



Z 



= 



dp 

 dz 



+ 



<T 



dP 

 'dz 



') Electricity and Magnetism. Vol. I. §§104—107. Oxford. 1873. 



