vom 17. Februar 1881. 211 



könnte. Ist sie incompressibel, so ist diese Möglichkeit wir- 

 kungslos. 



Nur in einem Medium, in welchem 3 constant, in welchem 

 also entweder 9 = oder t constant ist, ergiebt die Gleichung 4 C 

 für s = auch 



A<p = 0, 



wie es nach Coulomb's Theorie im leeren Räume stattfinden 

 muss. In einem anders beschaffenen Medium, für welches beide 

 genannte Annahmen nicht zuträfen, würde auch die Differential- 

 gleichung für cp sich ändern. 



Auf temporär magnetisirte Substanzen sind die hier vor- 

 getragenen Sätze ebenfalls zu übertragen, aber mit Ausschluss der 

 Formänderungen permanenter Magnete, da wir nicht wissen, ob die 

 Gleichung 3 a auf das Verhalten von solchen anwendbar ist. 



In der Form 4 C sind die Fernkräfte ganz verschwunden, und 

 ersetzt durch die Reactionen des polarisirten Medium. Es ist dies 

 die Anschauungsweise von Faraday und Cl. Maxwell, die auch 

 in dem von ponderabler Substanz leeren Räume den Äther als 

 Träger dieser Spannungen betrachten. 



Man kann aber auch die zweierlei Ursachen neben 

 einander bestehen lassen, wenn man die directen Fern- 

 wirkungen nicht aufgeben will. Da nämlich die Dichtigkeit 

 der freien Elektricität im Räume dargestellt werden kann durch 



1 

 — — Aqp, 



und wir die identische Gleichung bilden können 



dcp 3 T3qp dcp I 3 rSqo dqf] 3 Vdcp dcpl 



dx dx [dx dxj dij [dx 3?/J dz [dx dz} 



+&{$)•+ m - em • 



so können wir diesen Ausdruck mit 47r dividirt zum Werthe von AT 

 addiren, ohne diesen zu verändern. Dann ist 



; x-U^+Sflü+'^ + l«.). . . U 



di' 4?r dx ay dz J 



