794 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse 



zu beseitigenden Widerspruch tritt; zwischen 2) und 3) kann noch 

 nicht bestimmt entschieden werden. Mit Rücksicht darauf indess, 

 dass die dritte Annahme einige experimentell vorläufig noch nicht 

 erwiesene, accessorische Annahmen erfordert, werde ich die weiter 

 versuchte Erklärung in der Sprache der Hypothese 2) ausdrücken, 

 die ich auch in meiner Arbeit über die Defiexion zur näheren Be- 

 schreibung der Thatsachen durchweg benutzt habe. 



Werden nun (Fig. 20) von dem Rande a des rechten Schen- 

 kels 1 nach b hin Strahlen gesandt, so müssen diese nach den Ge- 

 setzen der Defiexion von dem Rande b und der ganzen Fläche 

 von 2 abgestossen werden. Dasselbe findet für die vom linken 

 Schenkel emittirten Strahlen bei c statt. Es sei Fig. 21 eine rohe 

 Darstellung der Kathode, bei der dieselbe aus der Lage Fig. 20 

 mit der oberen Hälfte um 90° nach vorn herausgedreht ist, und l, r 

 mögen bezüglich die oberen Ränder des linken und des rechten 

 Schenkels, o den perspectivisch verkürzten oberen Schenkel an- 

 deuten. Die Abstossung, welche o auf die von r und l emittirten 

 Strahlensysteme ausübt, bewirkt dann, dass die gegenseitige Con- 

 vergenz der beiden letzteren sich vermindert, jedoch so, dass beide 

 Strahlensysteme immer noch einander durchkreuzen (bei x in Fig. 22). 



Rückt nun eine zur Ebene der Zeichnung senkrechte phos- 

 phorescenzfähige Platte in den strahlenleeren Raum zwischen der 

 Kreuzungsstelle x und o, so wird sich auf ihr ein dunkler Raum 

 zeigen, begrenzt durch die hellen Durchschnitte mit den abge- 

 stossenen Strahlensystemen, — also der obere Schenkel des dun- 

 keln Kreuzes mit seinen beiden hellen Grenzbogen. Mit abneh- 

 mender Gasdichte verstärkt sich die Abstossung; die Convergenz 

 beider Strahlenbündel wird also noch mehr verringert, der Kreu- 

 zungspunkt x rückt weiter von der Kathode ab, und die Platte 

 kann nun, um das dunkle Kreuz zu zeigen, einen grösseren Ab- 

 stand von der Kathode haben, als vorher. Wie sich schon 

 bei Untersuchung der Defiexion zeigte, werden durch die der 

 abstossenden Fläche näheren Strahlen die entfernteren gleichsam 

 mit fortgerissen, dabei aber um kleinere Winkel als die ersteren 

 abgelenkt: es findet also eine Zusammendrängung der abgelenkten 

 Strahlen an der nach der abstossenden Fläche gekehrten Seite statt, 

 — daher die grosse Helligkeit der schmalen, die dunkeln Arme 

 unmittelbar begrenzenden Contouren. 



Rückt die phosphorescirende Platte von o weg über x hinaus, 



