vom 3. November 1881, 951 



Schiebt näher sind , als die gleich grossen der entgegengesetzten 

 und näher den tangentialen Richtungen in der Fläche liegen, so 

 wird die Abstossung in Richtung der Fläche die Anziehung über- 

 wiegen und in jeder mit einer Doppelschicht belegten Fläche muss 

 die elektrostatische Kraft eine Dehnung der Fläche hervorzubringen 

 streben. Wenn also die elektrisirte Fläche eine capillare Contrac- 

 tionskraft von gewisser Grösse hat, so wird die mit einer Doppel- 

 schicht beladene Fläche eine Verminderung der capillaren Spannung 

 zeigen müssen. Es wäre also unter diesen Umständen zu erwar- 

 ten, dass die capillare Spannung der Fläche im unbeladenen Zu- 

 stande ein Maximum sein müsste. 



Nun haben wir es bei den polarisirten Elektrodenflächen aller- 

 dings mit einer viel complicirteren Anordnung zu thun; da die 

 Elektricität, welche im Elektrolyten sich anhäuft, nach Fara- 

 day's Gesetz jedenfalls ponderable Jonen des Elektrolyten mit 

 herangeführt hat. Aber die eben angestellte Betrachtung lässt sich 

 auch noch erheblich verallgemeinern auf einem Wege, der schon 

 von Hrn. Lippmann eingeschlagen ist, wobei nur die Voraussetzung 

 festgehalten zu werden braucht, dass die Kräfte, unter deren Ein- 

 fiuss die Grenzschichten sich bilden, conservative Kräfte seien und 

 die dabei eintretenden Änderungen daher vollkommen reversibel. 

 Das thatsächliche Vorhandensein der Reversibilität dieser Processe 

 ist durch die Versuche von Hrn. Lippmann gleichzeitig grossen- 

 theils bestätigt worden. 



Für unsern Zweck lässt sich die bezeichnete Verallgemeinerung 

 am einfachsten in folgender Form ausführen. Es sei w die Flächen- 

 ausdehnung der Berührungsfläche und s das Quantum Elektricität, 

 was im Metall längs der Flächeneinheit angehäuft ist. Im Elektro- 

 lyten wird der Menge -+- s die Menge — s gegenüberliegen müssen, 

 und durch deren Heranfliessen werden äquivalente Quanta des Anion 

 herangeführt und angehäuft sein. Unsere Annahme besteht also we- 

 sentlich darin, dass die Menge und Anordnung dieser ponderablen 

 Moleküle, sowie die der entsprechenden elektrischen Schichten im 

 Metall nur abhänge von der auf jeder Flächeneinheit angesammel- 

 ten Elektricitätsmenge s. Ist diese Annahme zulässig, so ist der 

 physikalische Zustand der Fläche vollständig definirt, wenn die 

 Grössen w und e für sie gegeben sind. 



Um diesen Zustand der Fläche herzustellen oder zu verändern, 

 wird eine gewisse Arbeit W aufgeAvendet werden müssen. Erstens 



