962 Sitzung der phjsikaliscli-mathematischen Klasse 



Es sei nun (Fig. 1) der Einfallswinkel des Strahls GK = cp 

 und die Brechungswinkel der gebrochenen Strahlen GE und HE, 

 also die Winkel QE G und QEH seien resp. = \J/, und \I/,,. 

 Ferner seien (Fig. 2) die zwei Polarisationsebenen der einfallen- 

 den und der austretenden Strahlen P x und P 2 senkrecht aufeinan- 

 der und der Winkel, den der Hauptschnitt, in welchem die Strahlen 

 einfallen, mit der ersten Polarisationsebene P 1 macht, PiOR = i. 

 Die Fortpflanzungsgeschwindigkeit der Strahlen NE, 6rüTund LH 

 in dem die Krystallplatte umgebenden Medium sei v, diejenige des 

 Strahls GE im Krystall = o- und die des Strahles HE im Kry- 

 stall = <r e ; T sei die Schwingungsdauer, welche das angewandte 

 homogene Licht charakterisirt und A dessen Wellenlänge in der 

 Luft. 



Trifft nun die schief einfallende ebene Welle auf die erste 

 Fläche des Krystalls, so ist der Strahl LH bereits an der Grenze 

 zwischen der Luft und dem Krystall angekommen und im Begriff, 

 in den letzteren einzudringen, während der Strahl GK noch um 

 die Strecke MG von der Oberfläche des Krystalls entfernt ist, die 

 man erhält, wenn man durch H eine Ebene HM senkrecht zur 

 Einfallsrichtung HL der ankommenden Welle hindurchlegt. 



Die Elongation des Strahles HL im Punkt H und zur Zeit 

 t ist nun dargestellt durch die Gleichung: 



Z?cos2 



<$-$• 



wobei die Zeit t von dem Augenblick an gerechnet ist, wo die 



Elongation ihren grössten Werth erreicht hat, x die Entfernung 



des leuchtenden Punktes von H und B die Amplitude bedeutet. 



Dieselbe Elongation hat der Strahl KG im Punkte M, der mit II 



auf derselben gleichzeitig erschütterten ebenen Wellenfläche HM 



liegt. 



Damit die Erschütterung nun auf beiden Strahlen bis zum 



Punkt E fortschreiten kann, muss für den Strahl HE die Zeit: 



HE MG GE 

 und für den Strahl MGE die Zeit: 1 verflies- 



sen, die Phasen dieser beiden Strahlen im Punkte E müssen also 

 sein: 



x HE\ 



für HE: 2n(^ — 



A r e .T) 



