964 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse 



i, '-„ n .'■ . f t x GM GE X y y 



für GE: J3 smz. cos i, cos 2 -r ' 



( t x G 



^0 



.T A 



In dem durch die zwei letzten Formeln gegebenen Zustande 

 müssen nun die zwei Strahlen interferiren und es muss ein neuer 

 Strahl aus der Vereinigung der beiden entstehen, dessen Intensität 

 A 2 hier ausschliesslich von Interesse ist. Der Werth für A 2 folgt 

 nun unmittelbar aus der Fresnel'schen Interferenzformel (Fresnel- 

 sches Parallelogramm) und zwar ist: 



A 2 = 2B 2 cos 2 i.sin 2 i — 2B 2 .sm 2 i.cos 2 i.cos-=- ( 



1 \ v 



GE HE\ 



Führt man nun für die Dicke der Platte und die verschiedenen 

 Winkel die oben schon angegebenen Buchstaben ein, so erhält 

 man: 



GE = —-r- und HE = — ^-r- 



COS-Jf/, cos\|/,, 



und ferner: 



GM = GH. sin cp. 

 Es ist aber: 



GH= FH — FG = cltgyl,, — rftgv//,, 

 somit: 



GM = d(tg4/„ — tg%J/,)sin<jp 



und damit wird in dem Ausdruck für A 2 die Klammer: 

 (GM GE HE\ 



-( 



djtgipif — t g4/,)siny d d \ 



V <r COSy]s, <T e COS -J/nJ 



sinqp.sin^A d f\ sin<p. sin^,," 



( 1 sinqp.sin\^,\ d f\ 



, \cr V ) COS\//,, \<r e 



COS\|^ 



Dieser Ausdruck wird nun umgestaltet, indem man statt der 

 Neigungswinkel \//, und ipn der gebrochenen Strahlen gegen die 

 Axe die entsprechenden Neigungswinkel cp, und cp n der gebroche- 

 nen Wellennormalen einführt. 



Dann wird man im ersten Gliede, das sich auf den im Haupt- 

 schnitt polarisirten , also auf den ordentlichen Strahl bezieht, zu- 



