966 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse 



und damit wird endlich der obige Ausdruck für die Intensität: 



2: 



A 2 = 2 J3 2 sin 2 *, cos 2 *' — 2l? 2 sin 2 *.cos 2 *'.cos 



Nun ist aber: 

 2itd 



',7rd /cosqo, cosqo,,\ 



cos^ 



(COSOD, COSGp,,\ . „TT d /cOSOp, COS0p,,\ 

 IL ^ = 1 _ 2S in 2 — — *- ^ , 

 a e J T \ a e J 



also: 



., „9 . o. 9. T.2 • 2- 2 f • 9 ^ /COS OD, COS0p„\l 



A- — 2.B 2 sin 2 *.cos"* — 2B' sin 2 *. cos 2 « ^ 1 — 2sin--— I — — ) f 



„9.2. 2. n, . „ o. . ~ird fcosw, cosop,,\ 



= 4 2r sin J *. cos"* + 4 Zr sin"*, cos -*.sin J — I — — \ • 



T \ a e J 



Berücksichtigt man nun, dass: 



vsinop, 







sinop 



e 



= 



vsinop,, 



sinGp 



7 



= 



A 



— 5 



V 



so wird: 



A 2 == 4£ 2 sin 2 *'.cos 2 * 



+ 4i? 2 sin 2 *.cos 2 *'.sin 



. 2 7rdv /cosop, . sinop cosop,, sinop \ 

 A \_ *;. sinop, v. sinop,, J 



, . ; „. , , ,, „ . . »nd sm(cp„ : — cp,) 



= 4-ß sin"*. cos"* + 4irSin"*.cos"*.sin" — • — : : • sinop . 



A sinop, sinop,, 



Für gewisse Werthe des Neigungswinkels op treten nun Maxima 

 und für andere Minima der Intensität ein, und für jeden Winkel 

 cp, wo letzteres der Fall ist, erhält man einen dunkeln Ring in der 

 Interferenzfigur. Die Bedingung für einen dunkeln Ring ist also, 

 da in obiger Gleichung für A 2 das erste Glied kein op enthält: 



AI . t>2 --a. 2- • »^d sin(op„— op,) . 



A = 4jö"sin J *.cos *.sin" — •- : sinop = min 



A sinop, .sinop,, 



oder, da der Coefficient 4 B 2 sin 2 *. cos 2 * ebenfalls von op unabhängig 



