968 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse 



somit: 



. c 2 — a 2 sin 2 t7. sin 2 o? 



sin (99,, — cp,) = 2 — ; ; j 



v J sin (qc,, + gp,) 



und folglich erhält man als Bedingung für ein Minimum der In- 

 tensität: 



. TT d (c 2 — a 2 )sin 2 £7.sin 3 qp 



= sin — , , . . -— — ; -. . 



A v\ sin (99,, + 9,). smcp, .sin 93, , 



Bis hierher ist die Entwicklung vollkommen streng, wir wer- 

 den aber im Ferneren berücksichtigen, dass die "Winkel cp, und cp,, 

 sehr wenig von einander verschieden sind und werden sie daher 

 geradezu einander gleich setzen. Man begeht dabei einen Fehler, 

 welcher der Vernachlässigung von höheren Potenzen der sehr klei- 

 nen Differenz c 2 — a 2 entspricht. Setzt man also cp, = cp n und 

 bemerkt ferner, dass der Winkel U, den die ausserordentliche 

 Wellennormale mit der Axe macht, dann ebenfalls gleich cp, ist, 

 so erhält man: 



und da: 

 und: 



so ist: 



. TT d (c — a") sin cp 



= sin — = — ^ 



A V.smcp, 



sin2qc, = 2 sin cp, . cos cp, = 2 sin cp, Kl — sin 2 g?, 



a . 

 sinqp, = - sin 9 , 



a . ~F a 2 . „ 



3in2<r, = 2- -sin cp 1/ 1 F,-sin"cp, 



v V v 



und somit: 



. nd (c 2 — a 2 )sin 2 cp 

 == sin — - ' y • 



Nimmt man nun an, das die Krystallplatte umgebende Medium sei 

 Luft, in der die Fortpflanzungsgeschwindigkeit der Strahlen gleich 

 1 ist, setzt man also in der Formel: v = 1, so erhält man: 



{d sin 2 cp c 2 — a 2 ] 



A l/i_ a 2 sin 2 op 2 a J 



Dieser Sinus bekommt den Werth Null, wenn der betreffende Bo- 



