vom 3. November 1881. 969 



gen = n.-nr ist, wo n jede beliebige ganze Zahl, die inbegriffen, 

 bedeutet. Man erhält also ein Minimum der Intensität, wenn: 



.2 



oder: 



d sin cp C — a" 



Xi^T— a\ sin 2 cp' 2a 



sin 2 <5p c 2 — d 



A Vi — a *sm 2 q> 2a 



= n = 0, 1,2, 



wobei natürlich der Werth n = dem dunkeln Mittelpunkt, die 

 Werthe n = 1, 2, 3 .... dem ersten, zweiten, dritten etc. dunkeln 

 Ringe der Interferenzfigur entsprechen. 



Dass diese Formel unter den angegebenen Voraussetzungen 

 richtig ist, folgt auch daraus, dass sie sich als ein spezieller Fall 

 derjenigen allgemeinen Formel für zweiaxige Krystalle erweist, die 

 ich a. a. O. zur Bestimmung der Brechungscoefficienten des Kali- 

 glimmers aus den angulären Entfernungen der schwarzen Lemnis- 

 katen benützte und welche lautet: 



d(a? — c 2 ) sin u, .sin v, 

 2Xb z COSqp, 



Setzt man hier, wie es für einaxige Krystalle sein muss: b = a; 

 ü, = v, = q>, und benützt für den letzteren Winkel den Buchstaben 

 cp, , so erhält man: 



_ d(a? — c 2 )sin 2 qp, _ d(a?~ c 2 ) sin 2 cp, 

 2Aa 3 .cos<jp, " 2Xa\Yl— sin 2 cp, 



Da aber cp, hier der innere Winkel ist, d. h. der Winkel, den im 

 Innern des Krystalls die Wellennormale mit der optischen Axe 

 macht, so ist wenn cp den entsprechenden äusseren Winkel in der 

 Luft bedeutet: 



singe, = asincp , 

 und also: 



d(a 2 — c 3 )a 2 sin 2 qp d sin cp a 2 — c 2 



H ~ 2\aWT—a 2 sin 2 cp " >' Vi — sin 2 cp' 2a 



also genau obige Formel für einaxige Krystalle. Man siebt also 

 hieraus auch, dass beiden Formeln, der für einaxige und der für 

 zweiaxige Krystalle, gleichartige Voraussetzungen zu Grunde liegen. 

 Von den in der Schlussformel verstandenen Werthen ist nun 

 A die bekannte Wellenlänge des angewandten homogenen Lichts, 



