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un dielettrico solido, si dovrà aggiungere all'effetto che darebbe l'onda intera, 

 nel caso in cui fosse tutta nell' aria, 1' effetto prodotto da quella specie di 

 risonanza nel dielettrico, e non si dovrà dimenticare la differenza di fase 

 eguale a n, cioè corrispondente ad una mezza onda, delle onde addizio- 

 nali provenienti dal dielettrico. 



/?) D'altra parte è noto che nell'applicazione del principio d'Huy- 

 ghens al calcolo dell' azione di una onda luminosa, é necessario supporre 

 che le onde elementari provenienti dai singoli punti dell' onda considerata 



abbiano un anticipo di fase di -^, come se il cammino che percorrono le 



onde elementari per giungere al punto rispetto al quale si calcola 1' azione 



À 

 dell'onda intera, fosse minore del vero della quantità- (1). Il Trouton 



cercò di spiegare questo anticipo di fase, partendo dalle espressioni date 

 da Hertz per le forze elettriche e magnetiche all'intorno d'un oscillatore 

 rettilineo (2), supponendo che le stesse espressioni siano valide anche 

 quando le onde hanno per causa delle oscillazioni elettriche eccitate in un 

 dielettrico. 



y) Infine terrò conto del fatto, che verrà messo in rilievo più oltre 

 (§ 40), e che si collega all' altro della forte riflessione prodotta da lamine 

 di vetro sottili (§ 20, a), e cioè che si ha una notevole diminuzione d' in- 

 tensità nelle radiazioni che traversano una lamina di vetro, come se questo 

 corpo producesse assorbimento. 



Con queste premesse si spiegano bene le esperienze a), b) e e). Quanto 

 alla d) si trova che almeno non contraddice decisamente alla spiegazione. 



Esperienza a). Sia (fig, 13) R il risonatore AB un'onda che non lo ha 

 ancora raggiunto, C il polo di questa rispetto ad R. Si può supporre l' onda 



cilindrica, come nel caso della fìg. 11, o piana come 

 nel caso della fìg. 12. Se un dielettrico, per esempio 

 un bastone di paraffina, trovasi sull'onda in C 

 l'azione totale dell'onda in R si comporrà: 1.° del- 

 l'azione che si avrebbe ove il cilindro non esistesse ; 

 2.° dell' azione supplementare dovuta al fatto che in 

 C si ha la paraffina al posto dall' aria. Se si prende 

 ~-^ come unità l'ampiezza dell'oscillazione risultante in 



^'§- ^^ R allorché non esiste il cilindro di paraffina e si 



(1) Vedi per esempio: Mascari, Traité ci' Optique, t. 1, pag. 250. 



(2) Wied. Ann. 36, p. 1, 1888. « Untersuchungen ueber die Ansbreitung der elektrischen Kraft » 

 Leipzig 1892, p. 147. 



